Фотон 90: Доступ с вашего IP-адреса временно ограничен — Авито

Содержание

Фотон-9 Извещатель оптико-электронный объемный, микропроц., 10 м х 90°, тампер

Дарим аналоговые камеры HiWatch!

Получите в подарок камеру HiWatch! Купите пять аналоговых камер одной модели с любым объективом и получите шестую бесплатно. В подарок предназначаются камеры той же модели, что и купленные. Пример: покупаете DS-T206 и получаете в подарок DS-T206. Период действия акции — с 10 мая по 31 июля 2018 г. Условия акции* Право на участие в акции принадлежит покупателям,...

Уличная вандалостойкая IP-видеокамера ActiveCam AC-D8123ZIR3 с моторизированным объективом

2Мп модель ActiveCam AC-D8123ZIR3 поставляется в сферическом вандалостойком (IK10) корпусе, защищенном от неблагоприятных погодных воздействий по стандарту IP66, что в совокупности с рабочими температурами от -40°C до +60°C позволяет инсталлировать устройство на улице. Камера комплектуется моторизированной оптикой, открывающей возможности масштабирования сцены и удаленной подстройки фокуса....

Обновление TRASSIR 4 Поддержка нового кодека, протоколов NetWork UPS

Вышло обновление профессионального программного комплекса TRASSIR 4. Теперь TRASSIR 4 поддерживает прогрессивное сжатие кодеком H.265, что позволяет при неизменном качестве изображения существенно экономить дисковое пространство регистратора / карты памяти за счет снижения битрейта. Помимо этого снижение битрейта заметно уменьшает нагрузку на сеть. Второе существенное изменение коснулось...

2Мп IP-камеры HiWatch с новыми возможностями

Безопасность справедливо занимает важнейшие позиции в нашей жизни. Благодаря своей демократичной стоимости и достойному функционалу решения HiWatch делают ее максимально эффективной и одновременно доступной как для коммерческих организаций, так и для частного использования. Компания DSSL представляет линейку новых моделей HiWatch DS-I200 (мини-буллет), DS-I202 (мини-купол), DS-I203...

Как выбрать камеру видеонаблюдения!!!

Прежде чем осуществить выбор камеры, следует определиться с местом установки – это будет помещение или улица. Уличная или камера наружного наблюдения, а также внутренняя камера может отражать черно-белое или цветное изображение. Черно-белые видеокамеры значительно уступают цветным по качеству и техническим характеристикам, и, хотя разница в цене меж ними незначительна, все-таки черно-белая...

ВНИМАНИЕ !!! Новый адрес.

Хотим сообщить что компания ООО "Системы Защиты" с 01.03.2017 г., переезжает в новый офис по адресу: 680000, г. Хабаровск, ул. Запарина, 3

""" БЕЗОПАСНИК в Хабаровске """

В настоящее время наша компания является официальным партнером компании "БЕЗОПАСНИК" в г. Хабаровске. "БЕЗОПАСНИК" - входит в группу компаний «DSSL»: Digital Security Systems Lab – производителя и поставщика систем видеонаблюдения – ведущего игрока на рынке России с 2002 года и разработчика всемирно известного программного обеспечения «TRASSIR». В 2016 году Компания DSSL приняла...

Фиксируй происходящее в любом помещении вместе с ActiveCam AC-D5123IR3

Для осуществления видеофиксации внутри помещений чаще всего используются фиксированные камеры наблюдения. Однако на большой площади для полного видеопокрытия приходится инсталлировать несколько устройств. На порядок эффективнее установить миниатюрную PTZ-модель и, заместив ею несколько стандартных решений, обозревать с помощью одной камеры крупные помещения крупного офиса или загородного дома....

Распознавание лиц – новые возможности TRASSIR 4

Совсем недавно сама мысль зафиксировать и сопровождать определенного человека с помощью камер видеонаблюдения была из разряда чего-то фантастического. Компания DSSL представляет набор новых интеллектуальных модулей TRASSIR Face Detector , Face Search и Face Recognition , позволяющих не только распознавать лицо человека, попавшего в кадр, но и отлеживать его перемещения на объекте, а...

Доступная безопасность: новая линейка IP-камер HiWatch

Безопасность – важный аспект жизни и она в априори должна быть доступна! Компания DSSL, крупнейший дистрибьютор HikVision, представляет обновленную линейку из 7 бюджетных IP-видеокамер HiWatch: DS-I110 , DS-I113 , DS-I114 , DS-I126 , DS-I128 , DS-I110 и DS-I223 . Линейка представлена 1, 1.3 и 2Мп устройствами в форм-факторах буллет, купол, сфера и кубик, сочетающими...

Видеоконтроль дома и в офисе? ActiveCam AC-D7121IR1 – отличный функционал в компактном дизайне

Компания DSSL представляет обновленную модель ActiveCam AC-D7121IR1 , способную вести трансляцию видеопотока с разрешением FullHD в реальном времени. Камера комплектуется фиксированным объективом 2.8/4 мм, механическим ИК-фильтром и ИК-подсветкой с дальностью действия до 10 м. На «борту» присутствуют встроенные динамик и микрофон, а также тревожные вход/выход. Для исправления изъянов...

Бюджетные NVR бренда HiWatch с PoE-инжектором

Оборудование HiWatch прочно завоевало популярность на российском рынке в сегменте камер видеонаблюдения. Достойный функционал и демократичная стоимость – вот основные преимущества бренда. Компания DSSL, крупнейший дистрибьютор продуктов торговой марки HiWatch, представляет линейку бюджетных сетевых видеорегистраторов DS-N104 , DS-N108 , DS-N116 , DS-N104P и DS-N108P ....

Бюджетные IP-камеры 1-2Мп ActiveCam Eco для серьезных задач

Погоня за самыми последними технологиями и высоким разрешением зачастую бывает неоправданной. Для большинства задач обеспечения безопасности достаточно 1-2 Мп и базового набора функционала. В качестве бонуса клиент получает еще и существенную экономию бюджета. В унисон сказанному компания DSSL, ведущий российский разработчик и интегратор профессиональных решений охранного телевидения,...

1080p HD-TVI камеры HiWatch – оптимальный баланс цены и функционала

Ценовая доступность и функциональные возможности – вот два основных критерия, оптимальное соотношение которых побеждает при выборе оборудования видеонаблюдения. Созданный HikVision бренд HiWatch полностью соответствует этим параметрам, весь ассортимент торговой марки нацелен в сторону малого и среднего бизнеса. Не отступая от концепции, крупнейший дистрибьютор HiWatch, компания DSSL,...

ВНИМАНИЕ НОВИНКИ!!!!

Продукция HiWatch доказала свою надежность благодаря IP-камерам HiWatch. Выход на рынок линейки TVI-камер только укрепил позиции бренда. Гибридные видеорегистраторы HiWatch являются логичным продолжением расширения ассортимента. Компания представляет 6 новых моделей TVI/AHD регистраторов: DS-h204G , DS-h208G , DS-h216G , DS-h204Q , DS-h208Q и DS-h216Q . Новинки...

Внимание!!! Подключение Вашей АПС к ЕДДС "112" по самой выгодной цене!

Мы предлагаем Вам подключение Ваших автоматизированных охранно-пожарных систем к Единой Дежурно-Диспетчерской Службе "112" по самым выгодным ценам! Данная услуга включает в себя монтаж и подключение оборудования с выводом сигнала о пожаре на пульт Единой Дежурно-Диспетчерской Службе (ЕДДС). Совместимость со всеми типами АПС! Индивидуальный подход к каждому клиенту! О стоимости данной услуги Вы...

Мы переехали на Гамарника, 51

Компания "Системы Защиты" переехала по новому адресу: ул.Гамарника, 51 - куда каждый может приехать и приобрести то, что ему нужно!

ПРОЕКТ В ПОДАРОК!

Клиент, заказавший монтаж сигнализации или оповещения в компании "Системы Защиты" - получает проектную документацию бесплатно!

Установка линии АТС в офисах

Компания "Системы Защиты" устанавливает линии АТС в офисах при наличии в них технической возможности.

Добро пожаловать на сайт!

Добро пожаловать в интернет-магазин компании «СИСТЕМЫ ЗАЩИТЫ». У нас вы найдете любое оборудование и комплектующие в широком ассортименте для системы видеонаблюдения, охранной и пожарной сигнализации и др. Удобная оплата и доставка - сделают покупки приятными и выгодными! Также, мы рады вас видеть в нашем магазине, расположенном в самом центре города - на ул. Гамарника, 51.

Фотон-корреляционной спектрометр 90Plus

Изучение распределения частиц по размерам в растворах

Фотон-корреляционной спектрометр 90Plus - анализатор размеров частиц в жидких средах

90Plus Particle Size Analyzer (Brookhaven, США)
Технические характеристики
Диапазон измерения от 2 нм до 3 мкм
Лазер 35 mW , 658 nm (diode)
Объем раствора 1 - 3 mL
Температурный контроль: 6°C–100°C, ±0. 1°C
Измерение на угле 90°
Определение молекулярной массы по Дебаю
Измерения в автоматическом режиме
ПО: Windows™

Области применения

Физика и химия

Коллоидные и полимерные дисперсии, латексы, мицеллы, микроэмульсии, везикулы, золи, гели, жидкие кристаллы, процессы нуклеации и агрегации, кинетика химических реакций, фазовые переходы и критические явления…

Биология и медицина

Клетки, вирусы, бактерии, белки, липосомы, мембраны, периферийное кровообращение, иммунологические реакции…

Технология

Пигменты, красители, клеи, порошки,нефтяные и газо-конденсатные флюиды, буровые растворы, контроль мембранных фильтров и процессов ультрафильтрации…

Экология

Дисперсные загрязнения, контроль качества продуктов…

Образование

Широкий спектр новых лабораторных работ по физике, химии, биологии и прикладным инженерным дисциплинам.

Тестирование спектрометра

Редиспергат наночастиц серебра (HR TEM), полученных мицеллярным синтезом
Редиспергат наночастиц серебра (данные ФКС)
НАДО ЗНАТЬ: показатель преломления и вязкость растворителя
Пробоподготовка

Выполняется заказчиком: диспергирование + обеспыливание образцов фильтрованием (требуется не всегда)

Термостатированный стакан из нержавеющей стали 30-50 мл
Ультразвуковой дезинтегратор UD11
РАСТВОРИТЕЛИ:
1. Органика — стеклянный фильтр Шотта №5 (5 мкм)
2. Вода — мембранный фильтр 0,2 мкм
 

Лаборатория химии экстракционных процессов, зав. лабораторией - д.х.н. Булавченко А.И.

Илососная машина KVV-90 КОБАЛЬТ FOTON DAIMLER (4x2)

Илососная машина KVV-90 Кобальт комплектуется цистерной, вакуумным насосом с электроприводом, современной гидравликой и пневматическими механизмами, имеет надежную электросистему и большое количество дополнительных опций. Управление работой всасывающей стрелы проводится дистанционно с помощью пульта. Метод выгрузки ила - автоматический привод опрокидывания цистерны.

Расход топлива 25л / 100км

  • Объем цистерны илистых отходов: 9 м3
  • Насос водокольцевой: KAISER MORO, Италия
  • Мощность: 81кВт
  • Глубина всасывания: 8000 мм,
  • Разряжение в цистерне: не менее 0.08 МПа;
  • Привод от ЦРОМ-Гидромуфта-Гидропривод-НВ
  • Гидросистема: Италия
  • Стрела на дистанционном управлении (ГУ)
  • Выгрузка цистерны, самосвальная, задняя
  • Гидравлический подъем цистерны и донышка
  • Рукав для всасывания Ø 100мм
  • Длина рукава: 3м * 4шт = 12м
  • Замки Camlock Ø 100мм
  • Заднее эллиптические донышко имеет три затвора Ø100мм и
  • 3 уровня наполнения цистерны
  • Донышко переднее и заднее: Ø 1600 мм / Стенка 8мм
  • Рабочая стенка обечайки цистерны: 6мм
  • Сталь цистерны: 09Г2С-14
  • Набор специального инструмента
  • Бак для воды с подогревом: 500л
  • Регулируемый Размывочная пистолет
  • Двигатель: Cummins, рядный, турбированный
  • ISD6. 7-210 (155кВт / 2400)
  • КПП: EATON-FAST 6J95TA механика 6 + 1
  • Передний мост: STEYR управляемый
  • Задний мост: STEYR с двойным редуктором приводной
  • Блокировка межосевого дифференциала ASR
  • Тормозная система: Wabco c ABS, горные тормоза
  • Шины: 10.00R20, ПчГП 5.55, Скорость: 95км / ч
  • Кабина: S-2200 Lux на три места + спальное место
  • кондиционер
  • Магнитола + колонки
  • Камера заднего вида
  • Рабочее освещение прожектора LED
  • Аварийный маячок LED
  • Стрелочные указатели LED
  • Габариты ТС, мм: 7450 × 2400 × 3800
  • Собственная масса ТС: 8 000кг

Полная масса ТС: 21500 кг

8980537810ON FOTON 8980537810-ON_Поводок стеклоочистителя ISUZU NPR-75 NQR-90 правый

 

Информация для посетителей

После регистрации Вы увидите ещё больше предложений

Фильтр

  • срок доставки
  • Доступное количество
  • Сбросить фильтр

Информация для посетителей

После регистрации Вы увидите ещё больше предложений

Купить 8980537810-ON_Поводок стеклоочистителя ISUZU NPR-75 NQR-90 правый фирмы FOTON артикул 8980537810ON в интернет магазине автозапчастей Smartparts. club очень легко – просто выберите из списка подходящий срок, цену, пункт выдачи и получите нужную запчасть в самые короткие сроки и по выгодной цене. Так же обратите внимание на аналоги FOTON 8980537810ON, 8980537810-ON_Поводок стеклоочистителя ISUZU NPR-75 NQR-90 правый могут поставлять и другие именитые производители автозапчастей. Интернет магазин Smartparts готов предоставить широкий выбор аналогов FOTON 8980537810ON от самых высококачественных и популярных брендов. После оформления заказа наш Смарт Менеджер свяжется с вами по указанным контактным данным для подтверждения заказа. Если у вас возникли вопросы относительно запчасти 8980537810-ON_Поводок стеклоочистителя ISUZU NPR-75 NQR-90 правый FOTON 8980537810ON – позвоните нам по телефону +7 (812) 985-11-19, напишите в онлайн-чат слева экрана или отправьте VIN запрос. Менеджеры интернет магазина СмартПартс помогут подобрать нужные запчасти и проконсультируют по любым вопросам, связанными с покупкой детали FOTON 8980537810ON 8980537810-ON_Поводок стеклоочистителя ISUZU NPR-75 NQR-90 правый.

Чтобы оформить заказ нужно выполнить несколько простых действий:

- Выберите устраивающий вас вариант по срокам и цене и положите товар в корзину.

- Зайдите в корзину по ссылке сверху справа на странице и завершите оформление заказа, заполните форму и выберете пункт выдачи заказа.

В течении часа менеджер СмартПартс свяжется с вами для подтверждения заказа.

 

Информация о применимости и аналогах 8980537810-ON_Поводок стеклоочистителя ISUZU NPR-75 NQR-90 правый фирмы FOTON артикул 8980537810ON в интернет магазине автозапчастей СмартПартс является справочной и требует уточнений

Фланец хвостовика редуктора 165x8 гладкий H=90 мелкий шлиц z=46 FOTON 199012320110

Man2 предложений
ManФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
ManФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
Dong Feng2 предложений
Dong FengФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
Dong FengФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
Faw2 предложений
FawФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
FawФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
Foton2 предложений
FotonФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
FotonФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
Газ2 предложений
ГазФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51987 ₽3 дн.
ГазФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52146 ₽3 дн.
Howo25 предложений
HowoФланец моста D-165, 8 отв., гладкий, высокий, крупный шлиц 19901232011031320 ₽7 дн.
HowoФланец редуктора средн моста передний и задн моста z=8 D=165мм H=90мм 8 отв. HOWO 199012320110111390 ₽3 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора 165x8 гладкий H=90 крупный шлиц z=851392 ₽6 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора 165x8 гладкий H=90 крупный шлиц z=811393 ₽5 дн.
Howoфланец H-90 mm D-165 mm 8 отв 8 зуб 19901232011011582 ₽4 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора проходного вала D-165мм H-90мм (8отв) кр.шлиц11584 ₽2 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора крупный шлиц (8 зубьев) (D=165мм, h=90мм, 8-отв.) Howo21616 ₽5 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора 165x8 гладкий H=90 мелкий шлиц z=4611625 ₽8 дн.
HowoФланец H=70 D=165 8 отв. 8 шлиц.61640 ₽2 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора 165x8 гладкий H=90 мелкий шлиц z=4621746 ₽4 дн.
HowoФланец редуктора среднего моста (крупный шлиц) D=165мм 8 отв H=90мм 19901232011031809 ₽4 дн.
HowoФланец редуктора среднего моста (крупный шлиц) D=165мм 8 отв H=90мм 19901232011071904 ₽4 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора 165x8 H=68 крупный шлиц z=8 HOWO51943 ₽6 дн.
HowoФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
HowoФланец среднего и заднего моста передний D-165 4 отв. H=90 крупный шлиц высокий HOWO32088 ₽2 дн.
HowoФланец редуктора (D=165, h=90, 8-отв, Z=46) \\ 19901232011062117 ₽10 дн.
HowoФланец хвостовика редуктора проходного вала D-165мм H-90мм (8 отв z-8)12118 ₽3 дн.
HowoФланец среднего и заднего моста передний D-165 4 отв. H=90 крупный шлиц высокий HOWO32234 ₽2 дн.
HowoФланец среднего и заднего моста передний D-165 4 отв. H=90 крупный шлиц высокий HOWO32255 ₽2 дн.
HowoФланец редуктора КРУПНЫЙ ШЛИЦ 8 шлиц 8 отверстий D=165 mm H=90 mm (гладкий)92277 ₽6 дн.
HowoАвтозапчасть/Фланец редуктора средн моста передний и задн моста z=8 D=165мм H=90мм 8 отв. HOWO 1990132565 ₽1 дн.
Howoфланец редуктора средн моста передний и задн моста z=8 d=165мм h=90мм 8 отв. howo 19901232011032565 ₽1 дн.
HowoФланец среднего и заднего моста передний D-165 4 отв. H=90 крупный шлиц высокий HOWO32581 ₽1 дн.
HowoФланец среднего и заднего моста передний D-165 4 отв. H=90 крупный шлиц высокий HOWO32581 ₽2 дн.
HowoФланец среднего и заднего моста передний D-165 4 отв. H90 крупный шлиц высокий HOWO32627 ₽8 дн.
Показать еще 22
Маз2 предложений
МазФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
МазФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
Камаз2 предложений
КамазФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
КамазФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
Shaanxi/Shacman2 предложений
Shaanxi/ShacmanФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
Shaanxi/ShacmanФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
Camc2 предложений
CamcФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)51968 ₽3 дн.
CamcФланец НЕ ВИЛКА D=165 8 отверстий крупный 8 шлиц H=70 (199012320110)52126 ₽3 дн.
XGMA1 предложений
XGMAФланец хвостовика редуктора 8 отв. D-165мм. H=90 мелкий шлиц, 199012320110132299 ₽9 дн.

Лампа FOTON ESL QL7 9W 4200K E14 32*90 холодный белый

Лампа FOTON ESL QL7 9W 4200K E14 32*90 холодный белый с цоколем E14 Мощностью 9Вт. цветовой температуры 4200К (Кельвинов) известного мирового производителя Foton.

Товар в наличии

Артикул

8006574431

Производитель

Foton

Тип

Компактная люминесцентная

Напряжение

220V-через ЭПРА

Компактная люминесцентная Лампа FOTON ESL QL7 9W 4200K E14 32*90 холодный белый (КЛЛ) является энергосберегающей лампой. Состоят из стеклянной трубки изогнутой формы в которой происходит электрический разряд излучающий ультрафиолет. Для излущения в видимый спектр стенки трубки покрыты слоем люминофора.Лампа FOTON ESL QL7 9W 4200K E14 32*90 холодный белый имеют минимальные габариты что позволяет использовать их в различных миниатюрных светильниках открытого и закрытого типа. Приемущества КЛЛ: Высокая производительность, Ощутимая экономия электроэнергии, Повышенная светоотдача, Продолжительный срок службы, Длительность работы до 10000 часов, минимальный нагрев колбы.

Лампа FOTON ESL QL7 9W 4200K E14 32*90 холодный белый с цоколем E14 Мощностью 9Вт. цветовой температуры 4200К (Кельвинов) известного мирового производителя Foton.Компактная люминесцентная Лампа FOTON ESL QL7 9W 4200K E14 32*90 холодный белый (КЛЛ) является энергосберегающей лампой. Состоят из стеклянной трубки изогнутой формы в которой происходит электрический разряд излучающий ультрафиолет. Для излущения в видимый спектр стенки трубки покрыты слоем люминофора.Лампа FOTON ESL QL7 9W 4200K E14 32*90 холодный белый имеют минимальные габариты что позволяет использовать их в различных миниатюрных светильниках открытого и закрытого типа. Приемущества КЛЛ: Высокая производительность, Ощутимая экономия электроэнергии, Повышенная светоотдача, Продолжительный срок службы, Длительность работы до 10000 часов, минимальный нагрев колбы.

ООО «Фотон Мотор» и АО «Кредит Европа Банк» объявляют о запуске специальной кредитной программы

15.11.2018

АО «Кредит Европа Банк» и компания ООО «Фотон Мотор» в рамках сотрудничества по проекту «Foton Finance» запускают специальную программу кредитования тяжелого коммерческого транспорта категории С марки Foton.

Тяжелые коммерческие автомобили Foton теперь можно приобрести в кредит под залог приобретаемых транспортных средств по специальной процентной ставке от АО «Кредит Европа Банк».

Новая программа кредитования предназначена для физических лиц и индивидуальных предпринимателей.

Модельный ряд, на который распространяется специальная ставка от Дистрибьютора:

  • C6514 (BJ1069VDJEA-F1),
  • C8215 (BJ1061VCJEA-F1; BJ1089VEJEA-F1/BJ1089VEJEA-F2; BJ1089VEJED-F2),
  • C1625 (BJ1163VLPHG-AA)

Наталья Кончакова, Начальник Департамента автокредитования комментирует запуск новой программы:

«Проект «Foton Finance» показал высокий уровень спроса на автомобили марки Foton, поэтому мы решили расширить линейку моделей, которые клиенты могут приобрести в рамках специальной программы кредитования. Мы предлагаем возможность оформить кредит по специальной ставке на грузовые автомобили Foton. Оформить кредит можно без посещения офиса Банка, непосредственно в дилерском центре сети Foton. Новая кредитная программа показывает, что сотрудничество АО «Кредит Европа Банк» и ООО «Фотон Мотор» идет в верном направлении, способствует финансовому росту обеих компаний и удовлетворяет потребностям клиентов, предлагая выгодные решения для приобретения коммерческих автомобилей. »

Информацию об условиях кредитования можно получить в любом отделении Банка, в Департаменте автокредитования Банка по телефону 8 800 700 25 90 (часы работы: с 09:00 до 18:00 по московскому времени, c понедельника по пятницу, звонок по России – бесплатный) и в любом официальном дилерском центре сети Foton.


Двухфотонное когерентное распространение, передача импульсов, сдвинутых по фазе на 90 °, и применение для разделения изотопов

  • 1.

    Р. П. Фейнман, Ф. Л. Вернон-младший и Р. W. Hellwarth, J. Appl. Phys. 28 (1957) 49.

    Google Scholar

  • 2.

    Ж.-К. Дильс и Э. Л. Хан, Phys. Ред. A 8 (1973) 1084.

    Google Scholar

  • 3.

    Э. Л. Хан и Ж.-К. Diels, Proceedings of the Vail Conference, Colorado, on Laser Spectroscopy , под редакцией Р. Г. Брюэра и А. Морандиана (Пленум, Нью-Йорк, 1974) с. 323.

    Google Scholar

  • 4.

    Ж.-К. Дильс и Э. Л. Хан, IEEE J. Quant. Избрать. QE-12 (1976) 411.

    Google Scholar

  • 5.

    Ж.-К. Diels, Phys.Ред. A 13 (1976) 1520.

    Google Scholar

  • 6.

    С. Л. Макколл, Э. Л. Хан, Phys. Ред. 183 (1969) 457.

    Google Scholar

  • 7.

    Ж.-К. Дильс и Э. Л. Хан, Phys. Ред. A 10 (1974) 2501.

    Google Scholar

  • 8.

    Э.М. Беленов и И. А. Полуэктов, УФН. ЖЭТФ 29 (1969) 754.

    Google Scholar

  • 9.

    Гварджаладзе Т.Л., Грасюк А.З., Зубарев И.Г., Крюков П.Г. и О. Б. Шашберашвили, ЖЭТФ пис. Красный. 13 (1971) 159.

    Google Scholar

  • 10.

    Полуэктов, Ю.А. М. Попов и В. С. Ройтберг, там же 18 (1973) 638.

    Google Scholar

  • 11.

    То же, там же 20 (1974) 533.

    Google Scholar

  • 12.

    Д. Гришковский, М. М. Т. Лой и П. F. Liao, Phys. Ред. A 12 (1975) 2514.

    Google Scholar

  • 13.

    Р. Г. Брюэр и Э. Л. Хан, там же 11 (1975) 1641.

    Google Scholar

  • 14.

    Ж.-К. Дильс и Э. Л. Хан, VII Международная конференция по квантовой электронике, Монреаль , май 1972 г. (не опубликовано).

  • 15.

    То же, Третья Рочестерская конференция по когерентности и квантовой оптике , июнь 1972 г. (не опубликовано).

  • 16.

    H.P. Grieneisen, J. Goldhar, N.A. Kurnit и A. Явань, заявл. Phys. Lett. 21 (1972) 559.

    Google Scholar

  • 17.

    С. М. Хамадани, Дж. Голдхар, Н. А. Курнит и А. Яван, там же 25 (1974) 160.

    Google Scholar

  • 18.

    Ф. Бирабен, Б. Каньяк и Г. Grynberg, Phys. Rev. Lett. 32 (1974) 643.

    Google Scholar

  • 19.

    М.Д. Левенсон и Н.Блумберген, там же 32 (1974) 645.

    Google Scholar

  • 20.

    Дж. Э. Бьоркхольм и П. Ф. Ляо, там же 33 (1974) 128.

    Google Scholar

  • 21.

    В. К. Бишель, П. Дж. Келли и С. K. Rhodes, там же 34 (1975) 300.

    Google Scholar

  • 22.

    П. Л. Келли, Х. Килдал и Х. R. Schlossberg, Chem. Phys. Lett. 27 (1974) 62.

    Google Scholar

  • 23.

    А. Ашкин, Phys. Rev. Lett. 25 (1970) 1321.

    Google Scholar

  • 24.

    Х. Фридман и А. D. Wilson, Appl. Phys. Lett. 28 (1976) 270.

    Google Scholar

  • 25.

    И. Небенцаль и А. Szöke, там же 25 (1974) 327.

    Google Scholar

  • 26.

    Х. Г. Кун, в Atomic Spectra (Longmans, Green, 1962).

  • 27.

    Шарлотта Э. Мур, Уровни атомной энергии, полученные из анализа оптических спектров , (Вашингтон), Национальное бюро стандартов США, Типография правительства США (1971).

    Google Scholar

  • 28.

    A. Ashkin, Патент США 3 710 (1973) 279.

  • Детектор одиночных фотонов на сверхпроводящей нанопроволоке NbN с эффективностью более 90% на длине волны 1550 нм, работающий при температуре компактного криокулера

  • 1

    M. Giustina, MAM Versteegh, S Венгеровский, Дж. Хандштайнер, А. Хохрайнер, К. Фелан, Ф. Стейнлехнер, Дж. Кофлер, Дж. Э. Ларссон, К. Абеллан, В. Амайя, В. Прунери, М. В. Митчелл, Дж. Бейер, Т. Герритс, А. Э. Лита, Л. К. Шалм, С. В. Нам, Т. Шейдл, Р.Ursin, B. Wittmann, A. Zeilinger, Phys. Rev. Lett. 115 , 250401 (2015), arXiv: 1511.03190.

    ADS Статья Google Scholar

  • 2

    Л. К. Шалм, Э. Мейер-Скотт, Б. Г. Кристенсен, П. Бирхорст, М. А. Уэйн, М. Дж. Стивенс, Т. Герритс, С. Глэнси, Д. Р. Хэмел, М. С. Оллман, К. Дж. Коукли, С. Д. Дайер, К. Ходж , AE Lita, VB Verma, C. Lambrocco, E. Tortorici, AL Migdall, Y. Zhang, DR Kumor, WH Farr, F.Marsili, M. D. Shaw, J. A. Stern, C. Abellán, W. Amaya, V. Pruneri, T. Jennewein, M. W. Mitchell, P. G. Kwiat, J. C. Bienfang, R. P. Mirin, E. Knill и S. W. Nam, Phys. Rev. Lett. 115 , 250402 (2015), arXiv: 1511.03189.

    ADS Статья Google Scholar

  • 3

    QC Sun, YL Mao, SJ Chen, W. Zhang, YF Jiang, YB Zhang, WJ Zhang, S. Miki, T. Yamashita, H. Terai, X. Jiang, TY Chen, LX You, X .F. Chen, Z. Wang, J. Y. Fan, Q. Zhang и J. W. Pan, Nat. Фотон 10 , 671 (2016).

    ADS Статья Google Scholar

  • 4

    YL Tang, HL Yin, SJ Chen, Y. Liu, WJ Zhang, X. Jiang, L. Zhang, J. Wang, LX You, JY Guan, DX Yang, Z. Wang, H. Liang, Z. Zhang, N. Zhou, X. Ma, TY Chen, Q. Zhang, JW Pan, Phys. Rev. Lett. 113 , 1

  • (2014), arXiv: 1407.8012.

    ADS Статья Google Scholar

  • 5

    E.Knill, R. Laflamme и G. J. Milburn, Nature 409 , 46 (2001).

  • 6

    Р. Хэдфилд, Г. Йоханссон, Сверхпроводящие устройства в квантовой оптике (Springer, Berlin, 2016).

    Книга Google Scholar

  • 7

    Дж. Чжан, М. А. Ицлер, Х. Збинден и Дж. У. Пан, Light Sci Appl 4 , e286 (2015).

    Артикул Google Scholar

  • 8

    X.Hu, Y. Cheng, C. Gu, X. Zhu, и H. Liu, Sci. Бык. 60 , 1980 (2015).

    Артикул Google Scholar

  • 9

    А. Э. Лита, А. Дж. Миллер, С. В. Нам, Опт. Экспресс 16 , 3032 (2008).

    ADS Статья Google Scholar

  • 10

    Ф. Марсили, В. Б. Верма, Дж. А. Стерн, С. Харрингтон, А. Э. Лита, Т. Герритс, И. Вайшенкер, Б. Бэк, М. Д.Шоу, Р. П. Мирин и С. В. Нам, Nat. Фотон 7 , 210 (2013), arXiv: 1209.5774.

    ADS Статья Google Scholar

  • 11

    В. Б. Верма, Б. Корж, Ф. Бюсьер, Р. Д. Хорански, С. Д. Дайер, А. Э. Лита, И. Вайшенкер, Ф. Марсили, М. Д. Шоу, Х. Збинден, Р. П. Мирин, С. В. Нам, Опт. Экспресс 23 , 33792 (2015), arXiv: 1504.02793.

    ADS Статья Google Scholar

  • 12

    С.Н. Доренбос, П. Форн-Диас, Т. Фузе, А. Х. Вербругген, Т. Зийлстра, Т. М. Клапвейк и В. Цвиллер, Appl. Phys. Lett. 98 , 251102 (2011).

    ADS Статья Google Scholar

  • 13

    А. Энгель, А. Эшбахер, К. Индербицин, А. Шиллинг, К. Ильин, М. Хоферр, М. Зигель, А. Семенов и Х. В. Хюберс, Appl. Phys. Lett. 100 , 062601 (2012), arXiv: 1110.4576.

    ADS Статья Google Scholar

  • 14

    г.Корнеева П., Михайлов М. Ю., Першин Ю. П., Манова Н. Н., Дивочий А. В., Вахтомин Ю. Б., Корнеев А. А., Смирнов К. В., Сиваков А. Г., Девизенко А. Ю., Гольцман Г. Н., Supercond. Sci. Technol. 27 , 095012 (2014), arXiv: 1309.7074.

    ADS Статья Google Scholar

  • 15

    А. Семенов, А. Энгель, Х. В. Хюберс, К. Ильин, М. Сигель, Eur. Phys. J. B 47 , 495 (2005).

    ADS Статья Google Scholar

  • 16

    F.Марсили, Ф. Наджафи, Э. Даулер, Ф. Беллей, X. Ху, М. Чете, Р. Дж. Мольнар и К. К. Берггрен, Nano Lett. 11 , 2048 (2011), arXiv: 1012.4149.

    ADS Статья Google Scholar

  • 17

    JJ Renema, R. Gaudio, Q. Wang, Z. Zhou, A. Gaggero, F. Mattioli, R. Leoni, D. Sahin, MJA de Dood, A. Fiore и MP van Exter, Phys . Rev. Lett. 112 , 117604 (2014).

    ADS Статья Google Scholar

  • 18

    Д.Розенберг, А. Дж. Керман, Р. Дж. Мольнар, Э. А. Даулер, Опт. Экспресс 21 , 1440 (2013).

    ADS Статья Google Scholar

  • 19

    Т. Ямасита, С. Мики, Х. Тераи, З. Ван, Опт. Express 21 , 27177 (2013), arXiv: 1305. 2672.

    ADS Статья Google Scholar

  • 20

    С. Чен, Л. Ю, В. Чжан, Х. Ян, Х. Ли, Л. Чжан, З.Ван, X. Се, Опт. Экспресс 23 , 10786 (2015), arXiv: 1504.04713.

    ADS Статья Google Scholar

  • 21

    С. Мики, М. Ябуно, Т. Ямасита, Х. Тераи, Опт. Экспресс 25 , 6796 (2017), arXiv: 1701.07247.

    ADS Статья Google Scholar

  • 22

    L. Zhang, C. Wan, M. Gu, R. Xu, S. Zhang, L. Kang, J. Chen, and P. Wu, Sci.Бык. 60 , 1434 (2015).

    Артикул Google Scholar

  • 23

    К. Делакур, Ж. Клодон, Ж. П. Пуаза, Б. Паннетье, В. Бушиа, Р. Эспио де Ламаэстре, Й. К. Виллегье, М. Тархов, А. Корнеев, Б. Воронов, Г. Голь цман, заявл. Phys. Lett. 90 , 1

    (2007).

    ADS Статья Google Scholar

  • 24

    Семенов А. , Гюнтер Б., У.Böttger, H. W. Hübers, H. Bartolf, A. Engel, A. Schilling, K. Ilin, M. Siegel, R. Schneider, D. Gerthsen и N. A. Gippius, Phys. Ред. B 80 , 054510 (2009).

    ADS Статья Google Scholar

  • 25

    Смирнов К., Вачомин Ю., Дивочий А., Антипов А., Гольцман Г., Прил. Phys. Экспресс 8 , 022501 (2015).

    ADS Статья Google Scholar

  • 26

    С.Поляков В., Мигдалл А. Л., Опт. И спектр. Экспресс 15 , 1390 (2007).

    ADS Статья Google Scholar

  • 27

    J. Bardeen, Rev. Mod. Phys. 34 , 667 (1962).

    ADS Статья Google Scholar

  • 28

    Д. Генрих, П. Райхенспергер, М. Хоферр, Дж. М. Мекбах, К. Ильин, М. Сигель, А. Семенов, А. Зотова, Д. Ю. Водолазов, Phys. Ред.В 86 , 144504 ​​(2012), arXiv: 1204. 0616.

    ADS Статья Google Scholar

  • 29

    HL Yin, TY Chen, ZW Yu, H. Liu, LX You, YH Zhou, SJ Chen, Y. Mao, MQ Huang, WJ Zhang, H. Chen, MJ Li, D. Nolan, F. Zhou, X. Jiang, Z. Wang, Q. Zhang, XB Wang, JW Pan, Phys. Rev. Lett. 117 , 1

  • (2016), arXiv: 1606.06821.

    ADS Статья Google Scholar

  • 30

    Х.Л. Ван, Л. К. Чен, В. Ли, Х. Л. Хуанг, К. Лю, К. Чен, Ю. Х. Луо, З. Э. Су, Д. Ву, З. Д. Ли, Х. Лу, Ю. Ху, Х. Цзян, Ч. З. Пэн, Л. Ли, Н. Л. Лю, Я. Чен, С. Ю. Лу, Дж. У. Пань, Phys. Rev. Lett. 117 , 210502 (2016), arXiv: 1605.08547.

    ADS Статья Google Scholar

  • 31

    W. J. Zhang, L. X. You, H. Li, J. Huang, C. L. Lv, L. Zhang, X. Y. Liu, J. J. Wu, Z. Wang и X. M. Xie, arXiv: 1609.00429.

  • 32

    И.Э. Заде, В. Н. Л. Йоханнес, Р. Б. М. Гург, В. Стейнмец, Г. Булгарини, С. М. Добровольский, В. Цвиллер и С. Н. Доренбос, arXiv: 1611.02726.

  • Детектирование одиночных фотонов излучения 1,5 ТГц с помощью квантово-емкостного детектора

  • 1.

    Мадау П. и Дикинсон М. История космического звездообразования. Annu. Rev. Astron. Astr. 52 , 415–486 (2014).

    ADS Статья Google Scholar

  • 2.

    Nakagawa, T. et al. Инфракрасная астрономическая миссия следующего поколения SPICA в новых рамках. Proc. SPIE 9143 , 91431I (2014).

    Артикул Google Scholar

  • 3.

    Bradford, C.M. et al. Криогенный космический телескоп для астрофизики дальнего инфракрасного диапазона: видение НАСА на десятилетие 2020 года. Препринт на https://arxiv.org/abs/1505.05551 (2015).

  • 4.

    Шоу, М. Д., Буэно, Дж., Дэй, П.К., Брэдфорд, К. М. и Эхтернах, П. М. Детектор квантовой емкости: детектор излучения с разрывом пар, основанный на коробке с единственной куперовской парой. Phys. Ред. B 79 , 144511 (2009).

    ADS Статья Google Scholar

  • 5.

    Буэно, Дж., Шоу, М. Д., Дэй, П. К. и Эхтернах, П. М. Доказательство концепции детектора квантовой емкости. заявл. Phys. Lett. 96 , 103503 (2010).

    ADS Статья Google Scholar

  • 6.

    Буэно, Дж., Лломбарт, Н., Дэй, П. К. и Эхтернах, П. М. Оптические характеристики квантово-емкостного детектора на 200 мкм. заявл. Phys. Lett. 99 , 173503 (2011).

    ADS Статья Google Scholar

  • 7.

    Stone, K. J. et al. Измерения туннелирования квазичастиц в реальном времени на детекторе квантовой емкости с подсветкой. заявл. Phys. Lett. 100 , 263509 (2012).

    ADS Статья Google Scholar

  • 8.

    Echternach, P. M. et al. Фотонный дробовой шум ограничивает обнаружение терагерцового излучения с помощью квантово-емкостного детектора. заявл. Phys. Lett. 103 , 053510 (2013).

    ADS Статья Google Scholar

  • 9.

    Уилсон, К.М. и Пробер, Д. Э. Флуктуации числа квазичастиц в сверхпроводниках. Phys. Ред. B 69 , 094524 (2004).

    ADS Статья Google Scholar

  • 10.

    Козорезов А.Г. и др. Квазичастичное преобразование с понижением частоты фононов в неравновесных сверхпроводниках. Phys. Ред. B 61 , 11807–11819 (2000).

    ADS Статья Google Scholar

  • 11.

    Wang, C. et al. Измерение и контроль динамики квазичастиц в сверхпроводящем кубите. Nat. Commun. 5 , 5836 (2014).

    Артикул Google Scholar

  • 12.

    Дэй, П. К., ЛеДюк, Х. Г., Мазин, Б. А., Вайонакис, А. и Змуидзинас, Дж. Широкополосный сверхпроводящий детектор, подходящий для использования в больших массивах. Природа 425 , 817–821 (2003).

    ADS Статья Google Scholar

  • 13.

    Де Виссер, П. Дж., Базельманс, Дж. Дж. А., Буэно, Дж., Лломбарт, Н. и Клапвейк, Т. М. Колебания в электронной системе сверхпроводника, подвергающегося воздействию потока фотонов. Nat. Commun. 5 , 3130 (2014).

    Артикул Google Scholar

  • 14.

    Де Виссер, П. Дж. И др. Колебания числа разреженных квазичастиц в сверхпроводнике. Phys. Rev. Lett. 106 , 167004 (2011).

    ADS Статья Google Scholar

  • 15.

    Махлуп С. Шум в полупроводниках: спектр двухпараметрического случайного сигнала. J. Appl. Phys. 25 , 341–343 (1954).

    ADS Статья МАТЕМАТИКА Google Scholar

  • 16.

    Гийом А., Шнайдерман Дж. Ф., Делсинг П., Бозлер Х. М. и Эхтернах П. М. Свободная эволюция состояний суперпозиции в одном боксе куперовских пар. Phys. Ред. B 69 , 132504 (2004).

    ADS Статья Google Scholar

  • 17.

    Перски, М. Дж. Обзор черных поверхностей для космических инфракрасных систем. Rev. Sci. Instrum. 70 , 2193–2217 (1999).

    ADS Статья Google Scholar

  • 18.

    Бенфорд Д. Дж., Гайдис М. К. и Куи Дж. У. Оптические свойства Zitex в диапазоне от инфракрасного до субмиллиметрового. заявл. Опт. 42 , 5118–5122 (2003).

    ADS Статья Google Scholar

  • Непрерывный эффект | Yu-Gi-Oh! Вики

    Непрерывный эффект
    японский

    ( え い ) ( ぞ く ) ( こ う 6

    японский (рубин)

    え い ぞ く こ う か

    Японский (основной текст)

    永 続 効果

    Японский (романизированный)

    Eizoku Kōka

    Английский

    Непрерывный эффект

    Другие наименования
    • Французский : Effet Continu
    • Немецкий : Permanenter Effekt
    • Итальянский : Effetto Continuo
    • Португальский : Efeito Contínuo
    • Испанский : Efecto Continuo
    • Корейский : 지속 효과 (持續 效果) Jisok Hyogwa
    • Китайский : 永續 效果 Yǒngxù Xiàoguǒ / Wing5 zuk6 Haau6 gwo2

    Непрерывные эффекты (Японский: 70 907 907 90え70 907 907 907 907 907 907 907 907 907 907 907 907 ( ぞ く ) ( こ う ) ( ) Eizoku K aka K whileka эффект остается лицом вверх на поле.Некоторые из этих эффектов должны соответствовать дополнительным требованиям, прежде чем их можно будет применить, а другие могут применяться только временно. Эти эффекты никогда не «активируются» и, следовательно, не запускают цепочку.

    «Дзиндзо» и «Стардастон» - две такие карты с непрерывными эффектами. Поскольку эти эффекты не запускают цепочку, они не взаимодействуют с эффектами, отменяющими активацию. Тем не менее, они все еще могут быть нейтрализованы другими эффектами карт, которые нейтрализуют эффекты монстров, которые не нуждаются в ответе на активацию, такие как «Вытяжка умений», «Эффект Veiler», «Junk Synchron» и т. Д.

    Некоторые непрерывные эффекты монстров действуют только при выполнении определенных требований, а не применяются, пока монстр находится на поле лицом вверх. «Изобилие Артемиды», «Голем с древним снаряжением» и «Пароид» - это карты с таким типом непрерывного эффекта.

    На карточках, использующих текст карточки для решения проблем, непрерывные эффекты легче распознать, так как не используются двоеточия или точки с запятой.

    Пример

    Список монстров

    TCG и OCG с непрерывными эффектами

    карта монстров | Yu-Gi-Oh! Вики

    Карта монстров
    японский

    モ ン ス タ ー (カ ー ド)

    Японский (романизированный)

    Монсута (Кадо)

    Английский

    Карта монстра или монстр

    Другие наименования
    • Французский : Carte Monstre или Monstre
    • Немецкий : Монстр (карта)
    • Итальянский : Carta Mostro или Mostro
    • Португальский : Card de Monstro или Monstro
    • Испанский : Carta de Monstruo or monstruo
    • Корейский : 몬스터 (카드) Monseuteo (Kadeu)
    • Китайский : 怪獸 (卡) Guàishòu (kǎ) / Gwaai3 sau3 (kaat1)
    Списки

    Карты монстров (яп. モ ン ス タ ー カ ー ド Monsutā Kādo ) представляют монстров, с которыми игроки сражаются друг против друга или непосредственно против любого игрока во время фазы битвы.Монстры - главная цель Yu-Gi-Oh !. Карты монстров различаются по названию, типу; Атрибут; АТК; DEF; Уровень (или рейтинг, или рейтинг ссылки). Карты монстров можно разделить на обычных монстров, монстров эффектов, ритуальных монстров, монстров слияния, синхронных монстров, монстров Xyz, монстров-маятников, монстров-звеньев и жетонов монстров, каждая из которых имеет отличительную цветную рамку для различения.

    В соответствии с вышеупомянутой классификацией, монстр также может быть классифицирован как монстр-тюнер или монстр особого призыва, но эта классификация не является отдельным подразделением от вышеперечисленных.Кроме того, монстры с эффектом могут быть дополнительно классифицированы по способностям. Сюда входят монстры-духи, монстры-мультяшки, монстры Союза, монстры-Близнецы и монстры-перевертыши.

    Обычные монстры не имеют эффектов и обычно не сочетаются с другими типами карт монстров (за исключением монстров-Близнецов, класса монстров с эффектами, которые вызываются как обычные монстры, и некоторых монстров-маятников, которые также могут быть обычными монстрами). Эффектные монстры также не могут быть обычными монстрами (за исключением вышеупомянутых монстров-Близнецов), но они также могут быть монстрами Ritual, Fusion, Synchro, Xyz Monsters, Pendulum и Link Monsters.Некоторые монстры Ritual, Fusion, Synchro, Xyz и Link не имеют эффектов и, следовательно, также не являются монстрами эффектов, но не считаются обычными монстрами. Такие монстры известны как монстры без эффекта.

    Во время игры карты монстров могут быть разыграны либо лицом вверх, либо в позиции защиты. Важность карт монстров заключается в их эффектах (которые обычно активируются во время основной фазы их контроллера) и их значениях ATK и DEF во время фазы битвы (или, точнее, на этапе повреждения).

    Примеры

    Общая информация

    • Хотя они обозначены как карты монстров, некоторые из призванных монстров имеют человеческий или гуманоидный облик. Скорее всего, это сделано для игровых целей.
    • Интересно, что за исключением незаконной карты Slifer the Sky Dragon, ни на одной из карт монстров красный цвет не используется.

    Двухфотонное поглощение и двухфотонная изомеризация соединений азобензола

    Процесс двухфотонно-индуцированной изомеризации, происходящей в различных органических молекулах, среди которых производные азобензола занимают видное место, предлагает широкий спектр функций, которые могут использоваться как в науках о материалах, так и в биологических науках.В этом обзоре дается всестороннее описание нелинейно-оптических (NLO) свойств производных азобензола (AB), геометрия которых может изменяться посредством двухфотонного поглощения (TPA). Использование процесса нелинейного возбуждения позволяет более глубокому проникновению света в ткани и дает возможность регулировать биологические системы неинвазивным образом. В то же время точная фокусировка луча, необходимая для индуцирования нелинейного поглощения, помогает улучшить пространственное разрешение фотоиндуцированных структур.Поскольку используются длины волн ближнего инфракрасного диапазона (NIR), более низкие энергии фотонов по сравнению с обычным однофотонным возбуждением (обычно изменение геометрии азобензола с транс на форму цис требует использования ультрафиолетовых фотонов) вызывает меньшее повреждение биологические образцы. Здесь мы представляем обзор стратегий оптимизации фотопереключателей на основе азобензола для эффективного двухфотонного возбуждения (TPE) и потенциальных применений двухфотонно-индуцированной изомеризации азобензолов в биологических системах: управление потоком ионов в ионных каналах или управление высвобождения лекарств, а также в материаловедении для изготовления носителей информации, оптических фильтров, дифракционных элементов и т. д., основанный на таких явлениях, как фотоиндуцированная анизотропия, массоперенос и фазовый переход. Обсуждаются существующие проблемы в области двухфотонно переключаемых азомолекул.

    Эта статья в открытом доступе

    Подождите, пока мы загрузим ваш контент... Что-то пошло не так. Попробуй еще раз?

    границ | Поляризационная корреляция запутанных фотонов без использования нелокальных взаимодействий

    1. Введение

    В 1935 году Эйнштейн и др.[1] инициировал дискуссию о том, является ли квантовая механика законченной или нет. В последующие годы не удавалось найти конкретных намеков на появление скрытых переменных. В 1964 году Белл [2] на основе двух частиц со спином 1/2 показал, что локальные реалистические теории принципиально не могут воспроизводить результаты квантовой механики. В 1969 году Клаузер и др. [3] предложили эксперимент по проверке теорий локальных скрытых переменных с запутанными фотонами. Уже через 3 года Фридман и Клаузер представили первые измерения, доказывающие, что локальные реалистические теории не могут описать экспериментальные результаты [4].

    Более сложные эксперименты по поляризационной корреляции запутанных фотонов [5–12] показали, что экспериментальные результаты полностью воспроизводятся квантовой механикой.

    Все эксперименты, обеспечивающие данные поляризационной корреляции с хорошей статистикой, выполняются таким образом, что процессы обнаружения двух удаленных наблюдателей пространственно разделены. Таким образом, публикации об этих экспериментах обычно предполагают, что результаты могут быть вызваны только сверхсветовыми сигналами между наблюдателями.Особенно Salart et al. [9] подчеркивают, что нарушение неравенства Белла, кажется, доказывает, что квантовая механика использует нелокальные взаимодействия.

    Расхождения между результатами локальных реалистических теорий и квантовой механики также обсуждаются для более сложных квантовых систем с более чем двумя частицами [13]. Многие из этих публикаций намекают, что связь со скоростью, превышающей скорость света, может быть возможна. Недостатком всех этих попыток доказать наличие нелокальных взаимодействий является то, что до сих пор не могли быть представлены конкретные результаты, воспроизводящие экспериментальные данные.

    В последние несколько лет несколько признанных физиков пытаются доказать, что квантовая механика не использует нелокальные взаимодействия [14–21]. Авторы показывают, что некоторые математические операции, такие как редукция квантового состояния, по-видимому, имеют нелокальные последствия. При ближайшем рассмотрении эти операции вызывают только изменения в знаниях наблюдателя о квантовом состоянии. Таким образом, изменения происходят не в физическом пространстве, а только в информационном пространстве.

    Фактически, результаты экспериментов с параметрическими источниками фотонов с понижающим преобразованием могут быть получены из волновых оптических и квантовых статистических соображений без использования сверхсветовых сигналов.Есть веские аргументы в пользу предположения, что эксперименты Аспекта и его сотрудников с запутанными фотонами, возникающими из определенного каскада распада кальция [5, 6], также можно объяснить без использования нелокальных взаимодействий. Однако дополнительные тесты состояния поляризации фотонов были бы полезны для окончательного ответа на этот вопрос.

    2. Фотонные пары, возникающие из источников понижающего преобразования

    За последние 22 года было выполнено несколько экспериментов по поляризационной корреляции с параметрическими источниками понижающего преобразования [7–12].При необходимости экспериментальные детали берутся из докторской диссертации Вейса [22]. В кристалле BBO ультрафиолетовые фотоны преобразуются в двухфазные связанные циркулярно поляризованные зеленые фотоны с равными энергиями.

    Волновые пакеты с круговой поляризацией немедленно разделяются на два линейно поляризованных волновых пакета с ортогональными направлениями поляризации. Обычный луч имеет вертикальную поляризацию. Необычный луч горизонтально поляризован. Из-за разных направлений распространения конусы излучения обыкновенного и необычного пучков появляются на выходной плоскости как две смещенные от центра окружности, которые пересекаются друг с другом в двух точках (см. Рисунок 1).После прохождения компенсационной пластины повторно собранные волновые пакеты с круговой поляризацией практически не изменяются в двух зонах пересечения.

    Рисунок 1 . Принципиальная схема простой экспериментальной установки, пригодной для определения поляризационных корреляций. В правом верхнем углу показан источник BBO, излучающий запутанные фотоны, вращающиеся в одном направлении. Системы координат наблюдателей Алисы и Боба, показанные в нижнем левом углу, являются правыми.Углы α и β указывают ориентации линейных поляризаций, которые искали Алиса и Боб, соответственно. Тонкие линии между источником и наблюдателями обозначают оптические волокна. Расстояние между Алисой и Бобом обычно выбирается достаточно большим, чтобы гарантировать, что два связанных процесса обнаружения фотонов пространственно разделены.

    В экспериментах по поляризационной корреляции с параметрическими источниками понижающего преобразования изучалась только так называемая синглетная конфигурация. В этой конфигурации плоскости поляризации связанных фотонов вращаются в одном направлении.В среднем по статистике около половины пар фотонов вращаются по часовой стрелке, а другая половина - против часовой стрелки.

    3. Обнаружение поляризованных фотонов Алисой и Бобом

    Фотоны, выходящие из двух мест выхода источника, направляются к наблюдателям по оптическим волокнам. Покидая оптические волокна, волновые пакеты проходят через электрооптический модулятор, расположенный между двумя соответственно ориентированными четвертьволновыми пластинами. В комбинации три оптически активных элемента скручивают линейно поляризованные волны под произвольно выбираемым углом, пропорциональным приложенному напряжению.Детекторный блок закреплен в пространстве. Закрутка плоских волн электрооптическим модулятором имитирует виртуальное закручивание блока детектора. Для удобства далее предполагается, что блоки скручивания опущены и что детекторы действительно скручены в пространстве.

    С помощью призм Волластона Алиса и Боб разделяют входящие волновые пакеты на две равные большие составляющие с ортогональными направлениями поляризации. Всего линейно поляризованные компоненты попадают в четыре детектора, которые должны быть высокочувствительными, чтобы регистрировать почти все входящие фотоны [11, 12].Когда прибор полностью настроен, скорость счета детекторов больше не должна зависеть от направления поляризации.

    В четырех каналах детектора каждый зарегистрированный импульс сохраняется вместе с индивидуальной отметкой времени. После завершения измерения четыре списка данных сравниваются, чтобы определить четыре степени совпадения, а именно I (α, β), I (α, β + 90 °), I (α + 90 °, β). ) и I (α + 90 °, β + 90 °). Пусть I 0 будет степенью совпадения, когда отбирающие фильтры удалены с обеих сторон эксперимента.Если потери в фильтрах незначительны, I 0 - это также степень совпадения, просуммированная по четырем каналам. Две степени совпадения I (α, β) и I (α, β + 90 °) в сумме дают I 0 /2. То же верно и для частот совпадений I (α + 90 °, β) и I (α + 90 °, β + 90 °). При этом следует иметь в виду, что коэффициенты совпадения демонстрируют статистические погрешности.

    В этой статье будут рассмотрены как частицы, так и волновые аспекты, поскольку корреляция фотонов, обнаруженных Алисой и Бобом, зависит от относительной фазы волновых пакетов с круговой поляризацией, сопровождающих фотоны.Вывод поляризационной корреляции в основном основан на волновых аргументах, но, если необходимо, будут также рассмотрены аспекты, связанные с частицами.

    Термины «волна» и «свет» часто используются для удобства. Фактически, световой луч всегда будет пониматься как поток независимых волновых пакетов с ограниченной длиной когерентности. Только пары волновых пакетов, содержащие запутанные пары фотонов, имеют строго фазовую связь, когда они покидают источник фотонов. В эксперименте Вейса [22, с. 63] длина когерентности оценивается примерно в 0.1 мес. Таким образом, волновые пакеты, покидающие источник фотонов, очень короткие по сравнению с расстоянием между Алисой и Бобом, что исключает нелокальные взаимодействия между наблюдателями на основе волн.

    4. Формальный вывод корреляции поляризации

    В волновой оптике и квантовой механике часто спрашивают о соотношении фаз интерферирующих волн в плоскости обнаружения, чтобы получить интерференционную картину. Однако в корреляционных экспериментах нужно спрашивать о фазовом соотношении двух связанных волновых пакетов в источнике.Относительная фаза в источнике проявляется в интеграле перекрытия двух нормированных волновых пакетов.

    Два волновых пакета, одновременно выходящие из выходов A и B, имеют фазовый сдвиг ± 90 ° в источнике. Знак показывает, какой из волновых пакетов является ведущим. На рисунке 1 фазовый сдвиг обозначен скрученными векторами вращения. Если α ≠ β, необходимо учитывать дополнительный фазовый сдвиг ± (α − β). Знак зависит от направления вращения двух волновых пакетов с круговой поляризацией.Таким образом, полный фазовый сдвиг двух линейно поляризованных парциальных волн, которые искали два наблюдателя, составляет

    . φ = ± 90 ° ± (α-β). (1)

    Пренебрегая функцией огибающей, необходимо вычислить интеграл перекрытия двух нормализованных функций

    f (t) = ω / π sin (ωt) g (t) = ω / π sin (ωt ± 90 ° ± (α-β)). (2)

    Вторая функция, деленная на нормализующий коэффициент, может быть преобразована дважды с помощью тригонометрических теорем сложения

    sin (ωt ± 90 ° ± (α-β)) = sin (ωt) cos (± 90 ° ± (α-β)) + cos (ωt) sin (± 90 ° ± (α-β)) = ± sin (ωt) sin (α-β) ± cos (ωt) cos (α-β) (3)

    Используя определенные интегралы

    ωπ∫02π / ωsin (ωt) sin (ωt) dt = 1ωπ∫02π / ωsin (ωt) cos (ωt) dt = 0 (4)

    легко вычислить интеграл перекрытия

    ∫02π / ωf (t) g (t) dt = ± sin (α-β).(5)

    (Абсолютный) квадрат интеграла перекрытия двух нормализованных волновых пакетов с фазовой связью пропорционален частоте совпадений. Как было объяснено в предыдущей главе, коэффициенты совпадения I (α, β) и I (α, β + 90 °) в сумме дают I 0 /2. Следовательно, коэффициент пропорциональности должен быть I 0 /2.

    Таким образом, коэффициент совпадения равен

    . I (α, β) = I0 sin2 (α-β) / 2 (6)

    , а соотношение равно

    . C (α, β) = I (α, β) I (α, β) + I (α, β + 90 °) = sin2 (α-β).(7)

    При таком довольно простом рассмотрении полностью воспроизведены экспериментально обнаруженные корреляции запутанных фотонов.

    5. Разработка квантовых статистических аспектов

    Квантовая статистика станет намного яснее, если каждый из двух циркулярно поляризованных световых лучей A и B, выходящих из источника, формально разделить на два соизмеримых линейно поляризованных луча с ортогональными направлениями поляризации. Волна с круговой поляризацией всегда может пониматься как суперпозиция двух линейно поляризованных парциальных волн одинакового размера с ортогональными направлениями поляризации.Две парциальные волны сдвинуты по фазе относительно друг друга на ± 90 °. Ориентация линейных поляризаций и ϑ + 90 ° может быть произвольно выбрана.

    Фотоны, содержащиеся в двух парциальных лучах, образуют две дизъюнктивные группы. Если фотон был назначен линейно поляризованному частичному лучу, он всегда будет оставаться в этом луче. Между двумя группами фотонов на пути от источника к наблюдателям не происходит смешения, даже если фотоны и сопровождающие их волновые пакеты проходят через электрооптические модуляторы и четвертьволновые пластинки.

    Все современные эксперименты планируются таким образом, чтобы процессы отбора и обнаружения, выполняемые двумя наблюдателями, были пространственно разделены. Поэтому расщепление происходит непосредственно перед детекторами. Довольно позднее определение углов α и β касается даже фотонов, покидающих источник намного раньше. Таким образом, расщепление циркулярно поляризованных лучей, по общему признанию, требует нелокальной информации, но определенно не требует нелокального взаимодействия, потому что два потока фотонов, распространяющиеся к Алисе и Бобу, не изменяются повторным изменением углов обнаружения.Прежде чем фотоны достигнут соответствующей призмы Волластона, процедура расщепления является чисто математическим, но не физическим процессом.

    Из-за их общего происхождения запутанные пары фотонов связаны по фазе, когда они покидают источник. В случае параметрических процессов преобразования с понижением частоты два запутанных фотона находятся в фазе, но два связанных с ними волновых пакета с круговой поляризацией сдвинуты по фазе на ± 90 °.

    Поскольку оптические пути от источника к Алисе и Бобу, как правило, не сбалансированы, информацию о начальной фазе нельзя восстановить простым сравнением времен прихода запутанных фотонов.Это было бы просто невозможно из-за ограниченного временного разрешения внешних часов и дрожания детекторной электроники.

    К счастью, два луча оснащены синхронизированными внутренними часами, которые могут легко считываться наблюдателями. За один волновой цикл плоскость поляризации совершает полный оборот. Таким образом, относительная фаза фотонов в источнике, кратная 180 °, может быть восстановлена ​​из разницы углов поляризации, которые наблюдали два наблюдателя.Член по модулю 180 ° происходит от 180 ° периодичности пропускания поляризатора.

    Корреляция поляризации с учетом аспекта частиц будет получена в два этапа. Сначала будет рассмотрен случай α = β. Этот шаг охватывает ключевой момент в цепочке аргументов, объясняющих, почему запутанные фотоны статистически распределяются только по двум из четырех возможных каналов совпадения.

    Два частичных луча A (α) и B (α + 90 °) синфазны (или противоположны по фазе) в источнике.То же верно и для парциальных лучей A (α + 90 °) и B (α). Поскольку в источнике фотоны находятся в фазе, они должны находиться либо в канале совпадений A (α) / B (α + 90 °), либо в канале совпадений A (α + 90 °) / . В (α). Поскольку два канала совпадения эквивалентны, вероятности нахождения запутанных пар фотонов в этих двух каналах совпадения должны быть равны.

    Напротив, частичные лучи A (α) и B (α) сдвинуты по фазе в источнике на ± 90 °.Это означает, что они ортогональны друг другу. То же самое верно для частичных лучей A (α + 90 °) и B (α + 90 °). Следовательно, в этих двух каналах совпадений совпадений не будет.

    Таким образом, для каждого угла α степень совпадения в четырех возможных каналах равна

    . I (α, β = α + 90 °) = I0 / 2I (α, β = α) = 0I (α + 90 °, β = α) = I0 / 2I (α + 90 °, β = α + 90 ° ) = 0. (8)

    Корреляции C (α, β = α), C (α, β = α + 90 °), C (α + 90 °, β = α + 90 °) и C ( α + 90 °, β = α) равны нулю или единице.Это означает, что запутанные фотоны строго антикоррелированы. Это утверждение справедливо для каждой отдельной пары запутанных фотонов, а не только для статистического ансамбля запутанных пар фотонов.

    Приведенные выше соображения доказывают, что оба запутанных фотона содержатся либо в парциальной волновой паре A (α) и B (α + 90 °), либо в парциальной волновой паре A (α + 90 °). и B (α). Регистрация фотона детектором A (α) или детектором A (α + 90 °) является чистой случайностью.Невозможно предсказать, в какой детектор попадут отдельные фотоны. Однако после обнаружения первого фотона пары фотонов, например, на стороне Алисы, будет ясно, в какой из двух детекторов на стороне Боба попадет второй фотон.

    Предопределена только антикорреляция запутанных фотонов, но не поляризация отдельных фотонов [23]. Вот почему направление поляризации не следует рассматривать как элемент реальности.

    Соотношение фаз частичных лучей в источнике, таким образом, приводит к сильной поляризационной корреляции, хотя информация о состоянии поляризации не является скрытым свойством фотонов.Эйнштейн и др. [1] утверждал, что свойство, одинаково обнаруживаемое в двух больше не взаимодействующих квантовых состояниях, должно быть элементом реальности. Ярко выраженная поляризационная корреляция запутанных фотонов кажется контрпримером.

    Неправильная оценка Эйнштейна и его сотрудников повлекла за собой ошибочный подход Белла [2], который предположил, что направления поляризации являются реальными свойствами фотонов. Фактически, фазовая связь предопределяет только взаимосвязь, но не само свойство.Следовательно, неравенства Белла неуместны.

    Распространение рассмотрения на случай α ≠ β довольно тривиально и основывается исключительно на оптическом законе, открытом Этьеном Луи Малюсом в 1810 году. Закон Малюса гласит: если свет, линейно поляризованный в направлении γ, проходит через поляризационный фильтр с его осью поляризации в направлении δ его интенсивность уменьшается в

    раз.

    Невозможно предсказать, какой из фотонов пройдет через поляризационный фильтр, поскольку закон Малюса носит чисто статистический характер.Закон действует не только для света, выходящего из классического источника света, но и для лазерного света. Это означает, что он не зависит от свойств когерентности второго порядка потока фотонов. Это также экспериментально доказано в случае низкой интенсивности, когда интенсивность пучка измеряется детекторами одиночных фотонов. Брукнер и Цайлингер явно показывают, что закон Малуса справедлив и в квантовом режиме [24]. В одной из своих недавних публикаций Хренников также использовал закон Малуса при выводе поляризационной корреляции запутанных фотонов, исходя из соображений квантовой механики [16, с.3].

    Первое из уравнения (8) означает, что если один из запутанных фотонов был зарегистрирован детектором A (α), связанный фотон обязательно будет содержаться в частичном пучке B (α + 90 °). Следовательно, нужно применить закон Малюса для γ = α + 90 ° и δ = β. Это означает, что коэффициент совпадения I 0 /2 уменьшается на коэффициент cos 2 (α + 90 ° −β) = sin 2 (α − β). При этом степень совпадения I (α, β) равна

    I (α, β) = I0sin2 (α-β) / 2.(9)

    в соответствии с уравнением (6).

    Роли Алисы и Боба можно поменять местами. Если пучки с круговой поляризацией разделить на частичные пучки, линейно поляризованные в направлениях β и β + 90 °, результаты, представленные выше, будут воспроизведены.

    Для α ≠ β закон Малуса с присущим ему статистическим характером должен применяться на стороне Алисы или Боба. В этом случае корреляция C (α, β) больше нуля и меньше единицы. Таким образом, корреляция определяется не для одной пары запутанных фотонов, а только для достаточно большой группы пар запутанных фотонов.

    Как было доказано выше, порцией информации, ответственной за появление выраженной корреляции, является фазовый сдвиг двух связанных волновых пакетов, когда они покидают источник. Традиционно квантовая механика строго учитывает разности фаз волновых функций, содержащихся в матричном элементе. Следовательно, можно с уверенностью предположить, что разность фаз двух запутанных фотонов также будет учитываться в квантовой механике.

    Не имеет значения, решается ли проблема корреляции классическим или квантово-механическим способом.Важно только то, используется ли фазовая информация или нет.

    В расчетах, основанных на локальных реалистических теориях, не учитываются фазовые отношения. Они только пытаются воспроизвести корреляцию поляризации, предполагая, что направления поляризации запутанных фотонов закодированы в фотонах как скрытые переменные. Для объяснения сильной поляризационной корреляции запутанных фотонов важна только их относительная фаза в источнике.

    6. Общие замечания

    Ярко выраженная корреляция запутанных фотонов не является ни сверхъестественной, ни загадочной.Это зависит исключительно от начального фазового сдвига циркулярно поляризованных волн, сопровождающих запутанные фотоны. Нужно только убедиться, что направления поляризации α и β, которые ищут два наблюдателя, связаны с соответствующими углами поляризации у источника. Это условие выполняется в каждом из экспериментов. При этом не имеет значения, в какое время были выбраны направления поляризации. Чисто концептуальное разделение двух частичных лучей и обнаружение фотонов не влияет на процесс параметрического преобразования с понижением частоты.Относительная фаза запутанных фотонов была зафиксирована внутри источника. Наблюдатели только решают, какие направления поляризации они ищут. Нет необходимости в сверхсветовой передаче информации между наблюдателями. Расстояние между наблюдателями не имеет значения.

    Относительная фаза запутанных фотонов в источнике может быть объявлена ​​скрытой переменной, окончательно обнаруженной в процессе обнаружения совпадений. Скрытые переменные этого типа могут быть связаны только с волновыми пакетами, но не с частицами.Решающим моментом аргументации является то, что интенсивность волны и, следовательно, частота совпадений пропорциональна (абсолютному) квадрату амплитуды рассеяния. Свойства проявляются только после возведения в квадрат интеграла перекрытия. При рассмотрении, основанном на частицах, свойства непосредственно влияют на скорость счета.

    Неравенство Белла вводит в заблуждение, потому что оно приписывает такие свойства, как направление поляризации, частицам, а не волнам. Поэтому Белл не может учесть разности фаз запутанных фотонов.В будущем следует игнорировать нарушения теоремы Белла, поскольку соображения Белла неадекватны для описания волновых явлений.

    7. Корреляция фотонных пар в триплетной конфигурации

    Явная корреляция запутанных фотонов также должна наблюдаться в триплетной конфигурации. Это означает, что две волны с круговой поляризацией вращаются в противоположных направлениях. В этом случае корреляция не может быть получена так же просто, как в синглетном случае. Можно понять, что триплетная конфигурация возникает из синглетной конфигурации, отражая одну из волн с круговой поляризацией в вертикальной плоскости.Это может быть выполнено с помощью полуволновой пластины с оптической осью, ориентированной в вертикальном направлении. Если волновые пакеты с круговой поляризацией сдвинуты по фазе на ± 90 °, корреляция должна быть

    C (α, β) = sin2 (α + β). (10)

    Таким образом, начало углов α и β должно лежать в вертикальной плоскости. Предварительные измерения Вейса [22, с. 72] подтверждают этот результат. Например, если оба наблюдателя ищут направления поляризации, параллельные 45 °, степень совпадения максимальна.

    В предыдущей публикации [25] знак в уравнении корреляции для триплетной конфигурации был минус вместо плюса.Изменение знака связано с тем, что в предыдущей статье система координат Боба была левосторонней. В приведенном выше рассмотрении обе системы координат правые.

    8. Свойства фотонных пар, возникающих из атомных источников

    В экспериментах с параметрическими источниками понижающего преобразования два волновых пакета с круговой поляризацией сдвинуты по фазе на ± 90 °, что приводит к строгой антикорреляции линейных поляризаций. Напротив, в экспериментах Aspect et al.[5, 6] два волновых пакета с круговой поляризацией находятся в фазе или противоположны по фазе. Следовательно, соотношение равно

    . C (α, β) = cos2 (α-β). (11)

    Два фотона, образованные каскадом распада кальция, имеют разные частоты. Только если частоты вращения равны, можно определить фазовый сдвиг. Таким образом, в будущих экспериментах необходимо проверить, равны ли частоты вращения двух запутанных фотонов. Что касается вращательного движения, время когерентности двух фотонов должно быть больше, чем время жизни промежуточного состояния каскада распадов.

    9. Помогает ли постулирование нелокальных взаимодействий?

    Действительно ли полезно постулировать новое взаимодействие, которое серьезно противоречит специальной теории относительности? Постулирование передачи информации быстрее света влечет за собой множество новых проблем. Мгновенное воздействие на расстоянии требует, чтобы одновременность могла быть строго определена для удаленных мест, в отличие от соответствующих утверждений специальной теории относительности.

    Даже если игнорировать такие принципиальные возражения, возникает множество практических проблем.Как такое постулируемое взаимодействие могло привести к правильным результатам? В корреляционных экспериментах необходимо точно определить соотношение частот совпадений в двух дополнительных каналах I (α, β) и I (α, β + 90 °). Новое постулируемое взаимодействие должно перенаправить точно определенный процент стохастически прибывающих фотонов из одного канала в другой. Ожидаемое соотношение совпадений в двух каналах зависит от разности направлений поляризации α и β? Как постулируемое взаимодействие получает информацию об углах? В экспериментах углы закручивания α и β генерируются путем подачи напряжения на электрооптические модуляторы.Как вообще любая теория могла связать напряжение с углом? Коэффициент пропорциональности зависит от материала, ориентации оси кристалла и многих других экспериментальных деталей.

    Фактически, в оптических волокнах возникают ложные эффекты двойного лучепреломления, которые компенсируются вручную. Как может постулируемое новое взаимодействие узнать, хорошо ли настроен аппарат? Кстати, все процессы скручивания частотно-зависимые. Только свет, состоящий из фотонов, подобных тем, которые использовались в эксперименте, может получить информацию о состоянии настройки и об углах α и β.

    Эксперимент Salart et al. [9, с. 863] показывает, что постулируемое «жуткое» взаимодействие должно быть по крайней мере в 50 000 раз быстрее скорости света. Если длины оптических волокон заметно отличаются друг от друга, сверхсветовой сигнал должен ждать довольно долгий, но чрезвычайно четко определенный интервал времени, прежде чем он перенаправит отдельные импульсы с одного выхода на другой. Было бы чрезвычайно трудно встроить такую ​​отложенную реакцию в серьезную физическую теорию.

    Заявление о доступности данных

    Все наборы данных, созданные для этого исследования, включены в статью / дополнительный материал.

    Авторские взносы

    Автор подтверждает, что является единственным соавтором этой работы, и одобрил ее к публикации.

    Конфликт интересов

    Автор заявляет, что исследование проводилось при отсутствии каких-либо коммерческих или финансовых отношений, которые могут быть истолкованы как потенциальный конфликт интересов.

    Благодарности

    Благодарю Андрея Хренникова за любезное прочтение моей рукописи. Я попытался учесть его опасения по поводу квантовой статистики.

    Список литературы

    1. Эйнштейн А., Подольский Б., Розен Н. Можно ли считать квантово-механическое описание физической реальности полным? Phys Rev. (1935) 47: 777–80.

    Google Scholar

    2. Bell JS. О парадоксе Эйнштейна Подольского и Розена. Физика. (1964) 1: 195–200.

    Google Scholar

    3. Клаузер Дж. Ф., Хорн М. А., Шимони А., Холт Р. А.. Предлагаемый эксперимент для проверки локальных теорий скрытых переменных. Phys Rev Lett. (1969) 23: 880–4.

    Google Scholar

    4. Freedman SJ, Clauser JF. Экспериментальная проверка локальных теорий скрытых переменных. Phys Rev Lett. (1972) 28: 938–41.

    Google Scholar

    5. Aspect A, Grangier P, Roger G. Экспериментальные проверки реалистичных локальных теорий с помощью теоремы Белла. Phys Rev Lett. (1981) 47: 460–3.

    Google Scholar

    6. Аспект A, Гранжер П., Роджер Г. Экспериментальная реализация Эйнштейна-Подольского-Розена-Бома Эксперимент Геданкена : новое нарушение неравенств Белла. Phys Rev Lett. (1982) 49: 91–4.

    Google Scholar

    7. Титтель В., Брендель Дж., Гизин Б., Херцог Т., Збинден Х., Гисин Н. Экспериментальная демонстрация квантовых корреляций на расстоянии более 10 км. Phys Rev A. (1998) 57: 3229–32.

    Google Scholar

    8. Титтел В., Брендель Дж., Збинден Х., Гисин Н. Нарушение неравенств Белла фотонами на расстоянии более 10 км друг от друга. Phys Rev Lett. (1998) 81: 3563–6.

    Google Scholar

    10.Вайс Г., Дженневейн Дж., Саймон К., Вайнфуртер Х., Цайлингер А. Нарушение неравенства Белла при строгих условиях локальности Эйнштейна. Phys Rev Lett. (1998) 81: 5039–43.

    Google Scholar

    11. Джустина М., Верстех МАМ, Венгеровски С., Хандштайнер Дж., Хохрайнер А., Фелан К. и др. (2015) Проверка теоремы Белла без значительных петель для запутанных фотонов. Phys Rev Lett. (2015) 115: 250401. DOI: 10.1103 / PhysRevLett.115.250401

    PubMed Аннотация | CrossRef Полный текст | Google Scholar

    12.Shalm L, Meyer-Scott E, Christensen BG, Bierhorst P, Wayne MA, Stevens MJ и др. Сильная Loophole-Free проверка местного реализма. Phys Rev Lett. (2015) 115: 250402. DOI: 10.1103 / PhysRevLett.115.250402

    PubMed Аннотация | CrossRef Полный текст | Google Scholar

    13. Пан Дж. У., Бауместер Д., Даниэль М., Вайнфуртер Х., Цайлингер А. Экспериментальная проверка квантовой нелокальности в трехфотонной запутанности Гринбергера-Хорна-Цайлингера. Природа. (2000) 403: 515–9. DOI: 10.1038/35000514

    PubMed Аннотация | CrossRef Полный текст | Google Scholar

    15. Хренников А. Квантовая запутанность против классической: устранение проблемы квантовой нелокальности. Found Phys. (2020) DOI: 10.1007 / s10701-020-00319-7

    CrossRef Полный текст | Google Scholar

    18. Теорема Гесса К. Белла и мгновенное влияние на расстоянии. J Mod Phys. (2018) 9: 1573–90. DOI: 10.4236 / jmp.2018.98099

    CrossRef Полный текст | Google Scholar

    19.Гесс К. Категории нелокальности в теориях ЭПР и справедливость принципа разделения Эйнштейна, а также теоремы Белла. J Mod Phys. (2019) 10: 1209–21. DOI: 10.4236 / jmp.2019.1010080

    CrossRef Полный текст | Google Scholar

    20. Боун С. Осмысление теоремы Белла и квантовая нелокальность. Found Phys. (2017) 47: 640–57. DOI: 10.1007 / s10701-017-0083-6

    CrossRef Полный текст | Google Scholar

    21. Гриффитс РБ.Утверждения о нелокальности несовместимы с квантовой механикой гильбертова пространства. Phys Rev A. (2020) 101: 022117. DOI: 10.1103 / PhysRevA.101.022117

    CrossRef Полный текст | Google Scholar

    23. Хренников А. К разрешению дилеммы: нелокальность или необъективность. Int J Theor Phys. (2012) 51: 2488–502. DOI: 10.1007 / s10773-012-1129-3

    CrossRef Полный текст | Google Scholar

    24. Брукнер Ш., Цайлингер А. Закон Малуса и квантовая информация. Acta Phys Slov. (1999) 49: 647–52.

    Google Scholar

    25. Юнг К. Нарушение неравенства Белла: нужно ли действительно отказаться от местности Эйнштейна? J. Phys Conf Ser. (2017) 880: 1–8. DOI: 10.1088 / 1742-6596 / 880/1/012065

    CrossRef Полный текст | Google Scholar

    .