карта монстров | Yu-Gi-Oh! Вики

Карты монстров (яп. モ ン ス タ ー カ ー ド Monsutā Kādo ) представляют монстров, с которыми игроки сражаются друг против друга или непосредственно против любого игрока во время фазы битвы.Монстры – главная цель Yu-Gi-Oh !. Карты монстров различаются по названию, типу; Атрибут; АТК; DEF; Уровень (или рейтинг, или рейтинг ссылки). Карты монстров можно разделить на обычных монстров, монстров эффектов, ритуальных монстров, монстров слияния, синхронных монстров, монстров Xyz, монстров-маятников, монстров-звеньев и жетонов монстров, каждая из которых имеет отличительную цветную рамку для различения.

В соответствии с вышеупомянутой классификацией, монстр также может быть классифицирован как монстр-тюнер или монстр особого призыва, но эта классификация не является отдельным подразделением от вышеперечисленных.Кроме того, монстры с эффектом могут быть дополнительно классифицированы по способностям. Сюда входят монстры-духи, монстры-мультяшки, монстры Союза, монстры-Близнецы и монстры-перевертыши.

Обычные монстры не имеют эффектов и обычно не сочетаются с другими типами карт монстров (за исключением монстров-Близнецов, класса монстров с эффектами, которые вызываются как обычные монстры, и некоторых монстров-маятников, которые также могут быть обычными монстрами). Эффектные монстры также не могут быть обычными монстрами (за исключением вышеупомянутых монстров-Близнецов), но они также могут быть монстрами Ritual, Fusion, Synchro, Xyz Monsters, Pendulum и Link Monsters.Некоторые монстры Ritual, Fusion, Synchro, Xyz и Link не имеют эффектов и, следовательно, также не являются монстрами эффектов, но не считаются обычными монстрами. Такие монстры известны как монстры без эффекта.

Во время игры карты монстров могут быть разыграны либо лицом вверх, либо в позиции защиты. Важность карт монстров заключается в их эффектах (которые обычно активируются во время основной фазы их контроллера) и их значениях ATK и DEF во время фазы битвы (или, точнее, на этапе повреждения).

Примеры

Общая информация

• Хотя они обозначены как карты монстров, некоторые из призванных монстров имеют человеческий или гуманоидный облик. Скорее всего, это сделано для игровых целей.
• Интересно, что за исключением незаконной карты Slifer the Sky Dragon, ни на одной из карт монстров красный цвет не используется.

Двухфотонное поглощение и двухфотонная изомеризация соединений азобензола

Процесс двухфотонно-индуцированной изомеризации, происходящей в различных органических молекулах, среди которых производные азобензола занимают видное место, предлагает широкий спектр функций, которые могут использоваться как в науках о материалах, так и в биологических науках.В этом обзоре дается всестороннее описание нелинейно-оптических (NLO) свойств производных азобензола (AB), геометрия которых может изменяться посредством двухфотонного поглощения (TPA). Использование процесса нелинейного возбуждения позволяет более глубокому проникновению света в ткани и дает возможность регулировать биологические системы неинвазивным образом. В то же время точная фокусировка луча, необходимая для индуцирования нелинейного поглощения, помогает улучшить пространственное разрешение фотоиндуцированных структур.Поскольку используются длины волн ближнего инфракрасного диапазона (NIR), более низкие энергии фотонов по сравнению с обычным однофотонным возбуждением (обычно изменение геометрии азобензола с транс на форму цис требует использования ультрафиолетовых фотонов) вызывает меньшее повреждение биологические образцы. Здесь мы представляем обзор стратегий оптимизации фотопереключателей на основе азобензола для эффективного двухфотонного возбуждения (TPE) и потенциальных применений двухфотонно-индуцированной изомеризации азобензолов в биологических системах: управление потоком ионов в ионных каналах или управление высвобождения лекарств, а также в материаловедении для изготовления носителей информации, оптических фильтров, дифракционных элементов и т. д., основанный на таких явлениях, как фотоиндуцированная анизотропия, массоперенос и фазовый переход. Обсуждаются существующие проблемы в области двухфотонно переключаемых азомолекул.

Эта статья в открытом доступе

границ | Поляризационная корреляция запутанных фотонов без использования нелокальных взаимодействий

1. Введение

В 1935 году Эйнштейн и др.[1] инициировал дискуссию о том, является ли квантовая механика законченной или нет. В последующие годы не удавалось найти конкретных намеков на появление скрытых переменных. В 1964 году Белл [2] на основе двух частиц со спином 1/2 показал, что локальные реалистические теории принципиально не могут воспроизводить результаты квантовой механики. В 1969 году Клаузер и др. [3] предложили эксперимент по проверке теорий локальных скрытых переменных с запутанными фотонами. Уже через 3 года Фридман и Клаузер представили первые измерения, доказывающие, что локальные реалистические теории не могут описать экспериментальные результаты [4].

Более сложные эксперименты по поляризационной корреляции запутанных фотонов [5–12] показали, что экспериментальные результаты полностью воспроизводятся квантовой механикой.

Все эксперименты, обеспечивающие данные поляризационной корреляции с хорошей статистикой, выполняются таким образом, что процессы обнаружения двух удаленных наблюдателей пространственно разделены. Таким образом, публикации об этих экспериментах обычно предполагают, что результаты могут быть вызваны только сверхсветовыми сигналами между наблюдателями.Особенно Salart et al. [9] подчеркивают, что нарушение неравенства Белла, кажется, доказывает, что квантовая механика использует нелокальные взаимодействия.

Расхождения между результатами локальных реалистических теорий и квантовой механики также обсуждаются для более сложных квантовых систем с более чем двумя частицами [13]. Многие из этих публикаций намекают, что связь со скоростью, превышающей скорость света, может быть возможна. Недостатком всех этих попыток доказать наличие нелокальных взаимодействий является то, что до сих пор не могли быть представлены конкретные результаты, воспроизводящие экспериментальные данные.

В последние несколько лет несколько признанных физиков пытаются доказать, что квантовая механика не использует нелокальные взаимодействия [14–21]. Авторы показывают, что некоторые математические операции, такие как редукция квантового состояния, по-видимому, имеют нелокальные последствия. При ближайшем рассмотрении эти операции вызывают только изменения в знаниях наблюдателя о квантовом состоянии. Таким образом, изменения происходят не в физическом пространстве, а только в информационном пространстве.

Фактически, результаты экспериментов с параметрическими источниками фотонов с понижающим преобразованием могут быть получены из волновых оптических и квантовых статистических соображений без использования сверхсветовых сигналов.Есть веские аргументы в пользу предположения, что эксперименты Аспекта и его сотрудников с запутанными фотонами, возникающими из определенного каскада распада кальция [5, 6], также можно объяснить без использования нелокальных взаимодействий. Однако дополнительные тесты состояния поляризации фотонов были бы полезны для окончательного ответа на этот вопрос.

2. Фотонные пары, возникающие из источников понижающего преобразования

За последние 22 года было выполнено несколько экспериментов по поляризационной корреляции с параметрическими источниками понижающего преобразования [7–12].При необходимости экспериментальные детали берутся из докторской диссертации Вейса [22]. В кристалле BBO ультрафиолетовые фотоны преобразуются в двухфазные связанные циркулярно поляризованные зеленые фотоны с равными энергиями.

Волновые пакеты с круговой поляризацией немедленно разделяются на два линейно поляризованных волновых пакета с ортогональными направлениями поляризации. Обычный луч имеет вертикальную поляризацию. Необычный луч горизонтально поляризован. Из-за разных направлений распространения конусы излучения обыкновенного и необычного пучков появляются на выходной плоскости как две смещенные от центра окружности, которые пересекаются друг с другом в двух точках (см. Рисунок 1).После прохождения компенсационной пластины повторно собранные волновые пакеты с круговой поляризацией практически не изменяются в двух зонах пересечения.

Рисунок 1 . Принципиальная схема простой экспериментальной установки, пригодной для определения поляризационных корреляций. В правом верхнем углу показан источник BBO, излучающий запутанные фотоны, вращающиеся в одном направлении. Системы координат наблюдателей Алисы и Боба, показанные в нижнем левом углу, являются правыми.Углы α и β указывают ориентации линейных поляризаций, которые искали Алиса и Боб, соответственно. Тонкие линии между источником и наблюдателями обозначают оптические волокна. Расстояние между Алисой и Бобом обычно выбирается достаточно большим, чтобы гарантировать, что два связанных процесса обнаружения фотонов пространственно разделены.

В экспериментах по поляризационной корреляции с параметрическими источниками понижающего преобразования изучалась только так называемая синглетная конфигурация. В этой конфигурации плоскости поляризации связанных фотонов вращаются в одном направлении.В среднем по статистике около половины пар фотонов вращаются по часовой стрелке, а другая половина – против часовой стрелки.

3. Обнаружение поляризованных фотонов Алисой и Бобом

Фотоны, выходящие из двух мест выхода источника, направляются к наблюдателям по оптическим волокнам. Покидая оптические волокна, волновые пакеты проходят через электрооптический модулятор, расположенный между двумя соответственно ориентированными четвертьволновыми пластинами. В комбинации три оптически активных элемента скручивают линейно поляризованные волны под произвольно выбираемым углом, пропорциональным приложенному напряжению.Детекторный блок закреплен в пространстве. Закрутка плоских волн электрооптическим модулятором имитирует виртуальное закручивание блока детектора. Для удобства далее предполагается, что блоки скручивания опущены и что детекторы действительно скручены в пространстве.

С помощью призм Волластона Алиса и Боб разделяют входящие волновые пакеты на две равные большие составляющие с ортогональными направлениями поляризации. Всего линейно поляризованные компоненты попадают в четыре детектора, которые должны быть высокочувствительными, чтобы регистрировать почти все входящие фотоны [11, 12].Когда прибор полностью настроен, скорость счета детекторов больше не должна зависеть от направления поляризации.

В четырех каналах детектора каждый зарегистрированный импульс сохраняется вместе с индивидуальной отметкой времени. После завершения измерения четыре списка данных сравниваются, чтобы определить четыре степени совпадения, а именно I (α, β), I (α, β + 90 °), I (α + 90 °, β). ) и I (α + 90 °, β + 90 °). Пусть I ₀ будет степенью совпадения, когда отбирающие фильтры удалены с обеих сторон эксперимента.Если потери в фильтрах незначительны, I ₀ – это также степень совпадения, просуммированная по четырем каналам. Две степени совпадения I (α, β) и I (α, β + 90 °) в сумме дают I ₀ /2. То же верно и для частот совпадений I (α + 90 °, β) и I (α + 90 °, β + 90 °). При этом следует иметь в виду, что коэффициенты совпадения демонстрируют статистические погрешности.

В этой статье будут рассмотрены как частицы, так и волновые аспекты, поскольку корреляция фотонов, обнаруженных Алисой и Бобом, зависит от относительной фазы волновых пакетов с круговой поляризацией, сопровождающих фотоны.Вывод поляризационной корреляции в основном основан на волновых аргументах, но, если необходимо, будут также рассмотрены аспекты, связанные с частицами.

Термины «волна» и «свет» часто используются для удобства. Фактически, световой луч всегда будет пониматься как поток независимых волновых пакетов с ограниченной длиной когерентности. Только пары волновых пакетов, содержащие запутанные пары фотонов, имеют строго фазовую связь, когда они покидают источник фотонов. В эксперименте Вейса [22, с. 63] длина когерентности оценивается примерно в 0.1 мес. Таким образом, волновые пакеты, покидающие источник фотонов, очень короткие по сравнению с расстоянием между Алисой и Бобом, что исключает нелокальные взаимодействия между наблюдателями на основе волн.

4. Формальный вывод корреляции поляризации

В волновой оптике и квантовой механике часто спрашивают о соотношении фаз интерферирующих волн в плоскости обнаружения, чтобы получить интерференционную картину. Однако в корреляционных экспериментах нужно спрашивать о фазовом соотношении двух связанных волновых пакетов в источнике.Относительная фаза в источнике проявляется в интеграле перекрытия двух нормированных волновых пакетов.

Два волновых пакета, одновременно выходящие из выходов A и B, имеют фазовый сдвиг ± 90 ° в источнике. Знак показывает, какой из волновых пакетов является ведущим. На рисунке 1 фазовый сдвиг обозначен скрученными векторами вращения. Если α ≠ β, необходимо учитывать дополнительный фазовый сдвиг ± (α − β). Знак зависит от направления вращения двух волновых пакетов с круговой поляризацией.Таким образом, полный фазовый сдвиг двух линейно поляризованных парциальных волн, которые искали два наблюдателя, составляет

Пренебрегая функцией огибающей, необходимо вычислить интеграл перекрытия двух нормализованных функций

Вторая функция, деленная на нормализующий коэффициент, может быть преобразована дважды с помощью тригонометрических теорем сложения

Используя определенные интегралы

легко вычислить интеграл перекрытия

(Абсолютный) квадрат интеграла перекрытия двух нормализованных волновых пакетов с фазовой связью пропорционален частоте совпадений. Как было объяснено в предыдущей главе, коэффициенты совпадения I (α, β) и I (α, β + 90 °) в сумме дают I ₀ /2. Следовательно, коэффициент пропорциональности должен быть I ₀ /2.

Таким образом, коэффициент совпадения равен

, а соотношение равно

При таком довольно простом рассмотрении полностью воспроизведены экспериментально обнаруженные корреляции запутанных фотонов.

5. Разработка квантовых статистических аспектов

Квантовая статистика станет намного яснее, если каждый из двух циркулярно поляризованных световых лучей A и B, выходящих из источника, формально разделить на два соизмеримых линейно поляризованных луча с ортогональными направлениями поляризации. Волна с круговой поляризацией всегда может пониматься как суперпозиция двух линейно поляризованных парциальных волн одинакового размера с ортогональными направлениями поляризации.Две парциальные волны сдвинуты по фазе относительно друг друга на ± 90 °. Ориентация линейных поляризаций и ϑ + 90 ° может быть произвольно выбрана.

Фотоны, содержащиеся в двух парциальных лучах, образуют две дизъюнктивные группы. Если фотон был назначен линейно поляризованному частичному лучу, он всегда будет оставаться в этом луче. Между двумя группами фотонов на пути от источника к наблюдателям не происходит смешения, даже если фотоны и сопровождающие их волновые пакеты проходят через электрооптические модуляторы и четвертьволновые пластинки.

Все современные эксперименты планируются таким образом, чтобы процессы отбора и обнаружения, выполняемые двумя наблюдателями, были пространственно разделены. Поэтому расщепление происходит непосредственно перед детекторами. Довольно позднее определение углов α и β касается даже фотонов, покидающих источник намного раньше. Таким образом, расщепление циркулярно поляризованных лучей, по общему признанию, требует нелокальной информации, но определенно не требует нелокального взаимодействия, потому что два потока фотонов, распространяющиеся к Алисе и Бобу, не изменяются повторным изменением углов обнаружения.Прежде чем фотоны достигнут соответствующей призмы Волластона, процедура расщепления является чисто математическим, но не физическим процессом.

Из-за их общего происхождения запутанные пары фотонов связаны по фазе, когда они покидают источник. В случае параметрических процессов преобразования с понижением частоты два запутанных фотона находятся в фазе, но два связанных с ними волновых пакета с круговой поляризацией сдвинуты по фазе на ± 90 °.

Поскольку оптические пути от источника к Алисе и Бобу, как правило, не сбалансированы, информацию о начальной фазе нельзя восстановить простым сравнением времен прихода запутанных фотонов.Это было бы просто невозможно из-за ограниченного временного разрешения внешних часов и дрожания детекторной электроники.

К счастью, два луча оснащены синхронизированными внутренними часами, которые могут легко считываться наблюдателями. За один волновой цикл плоскость поляризации совершает полный оборот. Таким образом, относительная фаза фотонов в источнике, кратная 180 °, может быть восстановлена ​​из разницы углов поляризации, которые наблюдали два наблюдателя.Член по модулю 180 ° происходит от 180 ° периодичности пропускания поляризатора.

Корреляция поляризации с учетом аспекта частиц будет получена в два этапа. Сначала будет рассмотрен случай α = β. Этот шаг охватывает ключевой момент в цепочке аргументов, объясняющих, почему запутанные фотоны статистически распределяются только по двум из четырех возможных каналов совпадения.

Два частичных луча A (α) и B (α + 90 °) синфазны (или противоположны по фазе) в источнике.То же верно и для парциальных лучей A (α + 90 °) и B (α). Поскольку в источнике фотоны находятся в фазе, они должны находиться либо в канале совпадений A (α) / B (α + 90 °), либо в канале совпадений A (α + 90 °) / . В (α). Поскольку два канала совпадения эквивалентны, вероятности нахождения запутанных пар фотонов в этих двух каналах совпадения должны быть равны.

Напротив, частичные лучи A (α) и B (α) сдвинуты по фазе в источнике на ± 90 °.Это означает, что они ортогональны друг другу. То же самое верно для частичных лучей A (α + 90 °) и B (α + 90 °). Следовательно, в этих двух каналах совпадений совпадений не будет.

Таким образом, для каждого угла α степень совпадения в четырех возможных каналах равна

Корреляции C (α, β = α), C (α, β = α + 90 °), C (α + 90 °, β = α + 90 °) и C ( α + 90 °, β = α) равны нулю или единице.Это означает, что запутанные фотоны строго антикоррелированы. Это утверждение справедливо для каждой отдельной пары запутанных фотонов, а не только для статистического ансамбля запутанных пар фотонов.

Приведенные выше соображения доказывают, что оба запутанных фотона содержатся либо в парциальной волновой паре A (α) и B (α + 90 °), либо в парциальной волновой паре A (α + 90 °). и B (α). Регистрация фотона детектором A (α) или детектором A (α + 90 °) является чистой случайностью.Невозможно предсказать, в какой детектор попадут отдельные фотоны. Однако после обнаружения первого фотона пары фотонов, например, на стороне Алисы, будет ясно, в какой из двух детекторов на стороне Боба попадет второй фотон.

Предопределена только антикорреляция запутанных фотонов, но не поляризация отдельных фотонов [23]. Вот почему направление поляризации не следует рассматривать как элемент реальности.

Соотношение фаз частичных лучей в источнике, таким образом, приводит к сильной поляризационной корреляции, хотя информация о состоянии поляризации не является скрытым свойством фотонов.Эйнштейн и др. [1] утверждал, что свойство, одинаково обнаруживаемое в двух больше не взаимодействующих квантовых состояниях, должно быть элементом реальности. Ярко выраженная поляризационная корреляция запутанных фотонов кажется контрпримером.

Неправильная оценка Эйнштейна и его сотрудников повлекла за собой ошибочный подход Белла [2], который предположил, что направления поляризации являются реальными свойствами фотонов. Фактически, фазовая связь предопределяет только взаимосвязь, но не само свойство.Следовательно, неравенства Белла неуместны.

Распространение рассмотрения на случай α ≠ β довольно тривиально и основывается исключительно на оптическом законе, открытом Этьеном Луи Малюсом в 1810 году. Закон Малюса гласит: если свет, линейно поляризованный в направлении γ, проходит через поляризационный фильтр с его осью поляризации в направлении δ его интенсивность уменьшается в

Невозможно предсказать, какой из фотонов пройдет через поляризационный фильтр, поскольку закон Малюса носит чисто статистический характер.Закон действует не только для света, выходящего из классического источника света, но и для лазерного света. Это означает, что он не зависит от свойств когерентности второго порядка потока фотонов. Это также экспериментально доказано в случае низкой интенсивности, когда интенсивность пучка измеряется детекторами одиночных фотонов. Брукнер и Цайлингер явно показывают, что закон Малуса справедлив и в квантовом режиме [24]. В одной из своих недавних публикаций Хренников также использовал закон Малуса при выводе поляризационной корреляции запутанных фотонов, исходя из соображений квантовой механики [16, с.3].

Первое из уравнения (8) означает, что если один из запутанных фотонов был зарегистрирован детектором A (α), связанный фотон обязательно будет содержаться в частичном пучке B (α + 90 °). Следовательно, нужно применить закон Малюса для γ = α + 90 ° и δ = β. Это означает, что коэффициент совпадения I ₀ /2 уменьшается на коэффициент cos ² (α + 90 ° −β) = sin ² (α − β). При этом степень совпадения I (α, β) равна

в соответствии с уравнением (6).

Роли Алисы и Боба можно поменять местами. Если пучки с круговой поляризацией разделить на частичные пучки, линейно поляризованные в направлениях β и β + 90 °, результаты, представленные выше, будут воспроизведены.

Для α ≠ β закон Малуса с присущим ему статистическим характером должен применяться на стороне Алисы или Боба. В этом случае корреляция C (α, β) больше нуля и меньше единицы. Таким образом, корреляция определяется не для одной пары запутанных фотонов, а только для достаточно большой группы пар запутанных фотонов.

Как было доказано выше, порцией информации, ответственной за появление выраженной корреляции, является фазовый сдвиг двух связанных волновых пакетов, когда они покидают источник. Традиционно квантовая механика строго учитывает разности фаз волновых функций, содержащихся в матричном элементе. Следовательно, можно с уверенностью предположить, что разность фаз двух запутанных фотонов также будет учитываться в квантовой механике.

Не имеет значения, решается ли проблема корреляции классическим или квантово-механическим способом.Важно только то, используется ли фазовая информация или нет.

В расчетах, основанных на локальных реалистических теориях, не учитываются фазовые отношения. Они только пытаются воспроизвести корреляцию поляризации, предполагая, что направления поляризации запутанных фотонов закодированы в фотонах как скрытые переменные. Для объяснения сильной поляризационной корреляции запутанных фотонов важна только их относительная фаза в источнике.

6. Общие замечания

Ярко выраженная корреляция запутанных фотонов не является ни сверхъестественной, ни загадочной.Это зависит исключительно от начального фазового сдвига циркулярно поляризованных волн, сопровождающих запутанные фотоны. Нужно только убедиться, что направления поляризации α и β, которые ищут два наблюдателя, связаны с соответствующими углами поляризации у источника. Это условие выполняется в каждом из экспериментов. При этом не имеет значения, в какое время были выбраны направления поляризации. Чисто концептуальное разделение двух частичных лучей и обнаружение фотонов не влияет на процесс параметрического преобразования с понижением частоты.Относительная фаза запутанных фотонов была зафиксирована внутри источника. Наблюдатели только решают, какие направления поляризации они ищут. Нет необходимости в сверхсветовой передаче информации между наблюдателями. Расстояние между наблюдателями не имеет значения.

Относительная фаза запутанных фотонов в источнике может быть объявлена ​​скрытой переменной, окончательно обнаруженной в процессе обнаружения совпадений. Скрытые переменные этого типа могут быть связаны только с волновыми пакетами, но не с частицами.Решающим моментом аргументации является то, что интенсивность волны и, следовательно, частота совпадений пропорциональна (абсолютному) квадрату амплитуды рассеяния. Свойства проявляются только после возведения в квадрат интеграла перекрытия. При рассмотрении, основанном на частицах, свойства непосредственно влияют на скорость счета.

Неравенство Белла вводит в заблуждение, потому что оно приписывает такие свойства, как направление поляризации, частицам, а не волнам. Поэтому Белл не может учесть разности фаз запутанных фотонов.В будущем следует игнорировать нарушения теоремы Белла, поскольку соображения Белла неадекватны для описания волновых явлений.

7. Корреляция фотонных пар в триплетной конфигурации

Явная корреляция запутанных фотонов также должна наблюдаться в триплетной конфигурации. Это означает, что две волны с круговой поляризацией вращаются в противоположных направлениях. В этом случае корреляция не может быть получена так же просто, как в синглетном случае. Можно понять, что триплетная конфигурация возникает из синглетной конфигурации, отражая одну из волн с круговой поляризацией в вертикальной плоскости.Это может быть выполнено с помощью полуволновой пластины с оптической осью, ориентированной в вертикальном направлении. Если волновые пакеты с круговой поляризацией сдвинуты по фазе на ± 90 °, корреляция должна быть

Таким образом, начало углов α и β должно лежать в вертикальной плоскости. Предварительные измерения Вейса [22, с. 72] подтверждают этот результат. Например, если оба наблюдателя ищут направления поляризации, параллельные 45 °, степень совпадения максимальна.

В предыдущей публикации [25] знак в уравнении корреляции для триплетной конфигурации был минус вместо плюса.Изменение знака связано с тем, что в предыдущей статье система координат Боба была левосторонней. В приведенном выше рассмотрении обе системы координат правые.

8. Свойства фотонных пар, возникающих из атомных источников

В экспериментах с параметрическими источниками понижающего преобразования два волновых пакета с круговой поляризацией сдвинуты по фазе на ± 90 °, что приводит к строгой антикорреляции линейных поляризаций. Напротив, в экспериментах Aspect et al.[5, 6] два волновых пакета с круговой поляризацией находятся в фазе или противоположны по фазе. Следовательно, соотношение равно

Два фотона, образованные каскадом распада кальция, имеют разные частоты. Только если частоты вращения равны, можно определить фазовый сдвиг. Таким образом, в будущих экспериментах необходимо проверить, равны ли частоты вращения двух запутанных фотонов. Что касается вращательного движения, время когерентности двух фотонов должно быть больше, чем время жизни промежуточного состояния каскада распадов.

9. Помогает ли постулирование нелокальных взаимодействий?

Действительно ли полезно постулировать новое взаимодействие, которое серьезно противоречит специальной теории относительности? Постулирование передачи информации быстрее света влечет за собой множество новых проблем. Мгновенное воздействие на расстоянии требует, чтобы одновременность могла быть строго определена для удаленных мест, в отличие от соответствующих утверждений специальной теории относительности.

Даже если игнорировать такие принципиальные возражения, возникает множество практических проблем.Как такое постулируемое взаимодействие могло привести к правильным результатам? В корреляционных экспериментах необходимо точно определить соотношение частот совпадений в двух дополнительных каналах I (α, β) и I (α, β + 90 °). Новое постулируемое взаимодействие должно перенаправить точно определенный процент стохастически прибывающих фотонов из одного канала в другой. Ожидаемое соотношение совпадений в двух каналах зависит от разности направлений поляризации α и β? Как постулируемое взаимодействие получает информацию об углах? В экспериментах углы закручивания α и β генерируются путем подачи напряжения на электрооптические модуляторы.Как вообще любая теория могла связать напряжение с углом? Коэффициент пропорциональности зависит от материала, ориентации оси кристалла и многих других экспериментальных деталей.

Фактически, в оптических волокнах возникают ложные эффекты двойного лучепреломления, которые компенсируются вручную. Как может постулируемое новое взаимодействие узнать, хорошо ли настроен аппарат? Кстати, все процессы скручивания частотно-зависимые. Только свет, состоящий из фотонов, подобных тем, которые использовались в эксперименте, может получить информацию о состоянии настройки и об углах α и β.

Эксперимент Salart et al. [9, с. 863] показывает, что постулируемое «жуткое» взаимодействие должно быть по крайней мере в 50 000 раз быстрее скорости света. Если длины оптических волокон заметно отличаются друг от друга, сверхсветовой сигнал должен ждать довольно долгий, но чрезвычайно четко определенный интервал времени, прежде чем он перенаправит отдельные импульсы с одного выхода на другой. Было бы чрезвычайно трудно встроить такую ​​отложенную реакцию в серьезную физическую теорию.

Все наборы данных, созданные для этого исследования, включены в статью / дополнительный материал.

Авторские взносы

Автор подтверждает, что является единственным соавтором этой работы, и одобрил ее к публикации.

Конфликт интересов

Автор заявляет, что исследование проводилось при отсутствии каких-либо коммерческих или финансовых отношений, которые могут быть истолкованы как потенциальный конфликт интересов.

Благодарности

Благодарю Андрея Хренникова за любезное прочтение моей рукописи. Я попытался учесть его опасения по поводу квантовой статистики.

Список литературы

1. Эйнштейн А., Подольский Б., Розен Н. Можно ли считать квантово-механическое описание физической реальности полным? Phys Rev. (1935) 47: 777–80.

Google Scholar

2. Bell JS. О парадоксе Эйнштейна Подольского и Розена. Физика. (1964) 1: 195–200.

Google Scholar

3. Клаузер Дж. Ф., Хорн М. А., Шимони А., Холт Р. А.. Предлагаемый эксперимент для проверки локальных теорий скрытых переменных. Phys Rev Lett. (1969) 23: 880–4.

Google Scholar

4. Freedman SJ, Clauser JF. Экспериментальная проверка локальных теорий скрытых переменных. Phys Rev Lett. (1972) 28: 938–41.

Google Scholar

5. Aspect A, Grangier P, Roger G. Экспериментальные проверки реалистичных локальных теорий с помощью теоремы Белла. Phys Rev Lett. (1981) 47: 460–3.

Google Scholar

6. Аспект A, Гранжер П., Роджер Г. Экспериментальная реализация Эйнштейна-Подольского-Розена-Бома Эксперимент Геданкена : новое нарушение неравенств Белла. Phys Rev Lett. (1982) 49: 91–4.

Google Scholar

7. Титтель В., Брендель Дж., Гизин Б., Херцог Т., Збинден Х., Гисин Н. Экспериментальная демонстрация квантовых корреляций на расстоянии более 10 км. Phys Rev A. (1998) 57: 3229–32.

Google Scholar

8. Титтел В., Брендель Дж., Збинден Х., Гисин Н. Нарушение неравенств Белла фотонами на расстоянии более 10 км друг от друга. Phys Rev Lett. (1998) 81: 3563–6.

Google Scholar

10.Вайс Г., Дженневейн Дж., Саймон К., Вайнфуртер Х., Цайлингер А. Нарушение неравенства Белла при строгих условиях локальности Эйнштейна. Phys Rev Lett. (1998) 81: 5039–43.

Google Scholar

11. Джустина М., Верстех МАМ, Венгеровски С., Хандштайнер Дж., Хохрайнер А., Фелан К. и др. (2015) Проверка теоремы Белла без значительных петель для запутанных фотонов. Phys Rev Lett. (2015) 115: 250401. DOI: 10.1103 / PhysRevLett.115.250401

PubMed Аннотация | CrossRef Полный текст | Google Scholar

12.Shalm L, Meyer-Scott E, Christensen BG, Bierhorst P, Wayne MA, Stevens MJ и др. Сильная Loophole-Free проверка местного реализма. Phys Rev Lett. (2015) 115: 250402. DOI: 10.1103 / PhysRevLett.115.250402

PubMed Аннотация | CrossRef Полный текст | Google Scholar

13. Пан Дж. У., Бауместер Д., Даниэль М., Вайнфуртер Х., Цайлингер А. Экспериментальная проверка квантовой нелокальности в трехфотонной запутанности Гринбергера-Хорна-Цайлингера. Природа. (2000) 403: 515–9. DOI: 10.1038/35000514

PubMed Аннотация | CrossRef Полный текст | Google Scholar

15. Хренников А. Квантовая запутанность против классической: устранение проблемы квантовой нелокальности. Found Phys. (2020) DOI: 10.1007 / s10701-020-00319-7

CrossRef Полный текст | Google Scholar

18. Теорема Гесса К. Белла и мгновенное влияние на расстоянии. J Mod Phys. (2018) 9: 1573–90. DOI: 10.4236 / jmp.2018.98099

CrossRef Полный текст | Google Scholar

19.Гесс К. Категории нелокальности в теориях ЭПР и справедливость принципа разделения Эйнштейна, а также теоремы Белла. J Mod Phys. (2019) 10: 1209–21. DOI: 10.4236 / jmp.2019.1010080

CrossRef Полный текст | Google Scholar

20. Боун С. Осмысление теоремы Белла и квантовая нелокальность. Found Phys. (2017) 47: 640–57. DOI: 10.1007 / s10701-017-0083-6

CrossRef Полный текст | Google Scholar

21. Гриффитс РБ.Утверждения о нелокальности несовместимы с квантовой механикой гильбертова пространства. Phys Rev A. (2020) 101: 022117. DOI: 10.1103 / PhysRevA.101.022117

CrossRef Полный текст | Google Scholar

23. Хренников А. К разрешению дилеммы: нелокальность или необъективность. Int J Theor Phys. (2012) 51: 2488–502. DOI: 10.1007 / s10773-012-1129-3

CrossRef Полный текст | Google Scholar

24. Брукнер Ш., Цайлингер А. Закон Малуса и квантовая информация. Acta Phys Slov. (1999) 49: 647–52.

Google Scholar

25. Юнг К. Нарушение неравенства Белла: нужно ли действительно отказаться от местности Эйнштейна? J. Phys Conf Ser. (2017) 880: 1–8. DOI: 10.1088 / 1742-6596 / 880/1/012065

CrossRef Полный текст | Google Scholar